Электроизоляция и перенапряжения. Лифанов В.Н. - 66 стр.

нием вдоль обмотки дает кривую свободной составляющей напряжения U св,
которая может быть разложена на
гармоники высшего порядка с расчетной амплитудой
              Ак = 4 / ((2 к - 1) π) (Uо / (1 + (K / C) ((2 к - 1) π / 2)2),   (2.47)
где к - натуральный ряд чисел; а (2 к – 1) - номер гармоники.
      При изолированной нейтрали по рис. 2.15 б фиксированный потенциал,
т.е. узел свободной составляющей, находится лишь в начале обмотки, а на ее
конце расположена пучность, поэтому вдоль обмотки с изолированной ней-
тралью укладывается нечетное число четвертей волн или нечетные гармони-
ки распределенного свободного напряжения. Кривая огибающая максималь-
ные напряжения с подъемом напряжения в конце обмотки, принимает форму
падающей волны, поэтому при конструировании изоляции обмоток однофаз-
ных трансформаторов с изолированной нейтралью необходимо усилить изо-
ляцию в конце обмотки.


      3). Распределение напряжения в трехфазных трансформаторах.
Экстремальные значения распределенных напряжений отмечаются в случае
симметричного набегания волн перенапряжений с одинаковой амплитудой
по всем трем фазам трехфазного трансформатора, обмотки которого соеди-
нены звездой. Переходный процесс в каждой фазе может рассматриваться
изолированно от других фаз по рис. 2.16 а, а линейные концы двух других
фаз справедливо заземлить, т.к. они подключены к малым волновым сопро-
тивлениям обходящих линий и сохраняет практически нулевой потенциал.
Попадание волны на одну фазу трансформатора с обмоткой, соединенной в
звезду с изолированной нейтралью, оказывает распределение напряжений в
переходном режиме по рис. 2.16 б аналогично тому, которое было в обмотке
однофазного трансформатора с глухо заземленной нейтралью по рис. 2.16 а с
характерными выводами относительно выполнения изоляции первых номе-
                                         71