ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
46
кроме того, нулевая пространственная гармоника
,
2
K
b
. Наличие
нулевой пространственной гармоники во втором приближении
соответствует учету обратного влияния рассеянного поля на рассеиваемое
поле. Это влияние приводит к сдвигу постоянной распространения
нулевой гармоники относительно значения, определяемого в нулевом
приближении, на величину, пропорциональную
2
q
. В нашем решении это
имеет место для всех
b
, за исключением точек
0, 1bb
(см. выражение
(2.15) для
0
).
В окрестности точки
1b
значение волнового вектора -1 гармоники
по абсолютной величине оказывается равным постоянной распространения
нулевой гармоники, а направление его проекции на ось
Z
обратно
направлению волнового вектора нулевой гармоники. Эта точка
соответствует условию Брэгга, при котором поля, отраженные от каждого
периода неоднородностей, складываются синфазно. В этом случае
амплитуда -1 гармоники (отраженной волны) оказывается максимально
возможной и равной амплитуде рассеиваемой (отражаемой) нулевой
гармоники.
Решение для
0
в окрестности этой точки оказывается комплексным
(см. (2.16)). Мнимая часть
0
соответствует экспоненциальному убыванию
амплитуды поля нулевой пространственной гармоники, которое можно
объяснить качественно тем, что при отражении от каждого периода
неоднородности часть мощности падающей волны (нулевой гармоники)
отражается (рассеивается) в минус первую гармонику. Вторично
рассеянное поле на том же периоде оказывается точно в противофазе с
полем падающей волны (при b = 1). Следовательно, при обратном
рассеянии нет возврата энергии из отраженной волны в падающую, как это
имеет место при
1b
, и амплитуда падающей волны на каждом периоде
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 44
- 45
- 46
- 47
- 48
- …
- следующая ›
- последняя »
