Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 52 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

52
где
x
E
и
y
E
представляют собой амплитуды линейных гармонических
колебаний компонент электрического поля вдоль осей
x
и
y
;
x
и
y
-
соответствующие замедления (задержки, сдвиги по фазе).
Более краткое математическое описание может быть получено при
исключении зависимости от времени. Вектор-столбец размерности 2
позволяет сгруппировать скалярные компоненты последнего уравнения
,,
2
ˆ
exp exp
ˆ
, Re .
2
ˆ
exp exp
xx
x
x y x y
y
yy
E i z i
E
E E E
E
E i z i

















(2.30)
Рассматривая поле на плоскости
0z
, мы можем избавиться от
пространственной информации. Оставшийся вектор и есть так называемый
вектор Джонса. Он содержит полную информацию об амплитуде и фазе
волновых компонент. Координаты вектора Джонса зависят от введенной
системы декартовых координат и от плоскости наблюдения. Важно
отметить, что вектор Джонса описывает плоскую волну, но не
представляет ее. Как результат отказа от учета временной зависимости
вектор
, введенный формулой (2.30), позволяет описывать свойства лишь
полностью поляризованных волн. Феномен частично или полностью
деполяризованных волн может быть объяснен только при возврате
временной информации комплексных амплитуд
x
E
и
y
E
, что ведет к
концепции матриц Мюллера—Джонса.

Страницы