Составители:
Рубрика:
Электрический ток, представляющий собой направленное движение
зарядов, также может рассматриваться как источник и объект действия
магнитного поля.
Еще одним источником магнитного поля служат
магнитные моменты.
Любой замкнутый ток обладает
магнитным моментом, равным
nSIp
m
rr
=
n
r
, где S – площадь поверхности, ограниченной контуром с током, –
направление нормали к контуру, связанное с направлением тока правилом
буравчика (см.
рис. 3).
Рис. 3
m
p
r
Наличие магнитных моментов у атомов и молекул обычно связывается с
замкнутыми внутриатомными (или внутримолекулярными) токами. Каждый
атомный ток можно рассматривать как небольшой магнит, создающий в
окружающем пространстве магнитное поле. В отсутствие внешнего
магнитного поля молекулярные (атомные) токи ориентированы беспорядочно,
вследствие чего обусловленное ими результирующее поле равно нулю. Под
действием внешнего поля молекулярные магниты приобретают
преимущественную ориентацию, и вещество намагничивается.
Есть еще один очень важный механизм, обуславливающий магнитные
моменты заряженных частиц, связанный с их собственным (спиновым)
моментом импульса. Природа спинового магнитного момента не может быть
объяснена в рамках классической теории электричества и магнетизма, для
этого требуется привлечение квантовой физики.
Необходимо отметить, что
магнитное взаимодействие есть чисто
релятивистский эффект
. Его интенсивность становится сравнимой с
электрическим взаимодействием только при достаточно больших скоростях
заряженных частиц. Однако если кулоновское взаимодействие по каким-либо
причинам отсутствует, то магнитное взаимодействие может проявляться и при
очень малых скоростях. Такая ситуация осуществляется, например, при
38
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- …
- следующая ›
- последняя »
