Составители:
Рубрика:
E
m
ne
jE
m
e
aV
m
Ee
m
F
a
D
r
r
r
r
r
r
r
r
⋅
⋅⋅
=⇒⋅
⋅
=⋅=⇒
⋅
==
ττ
τ
2
Коэффициент пропорциональности между
j
r
E
r
и называют удельной
проводимостью –
τσ
m
ne
2
=
, а величину, обратную проводимости – удельным
электросопротивлением
–
ρ
σ
1
= .
Полученный закон называют законом Ома в дифференциальной форме –
плотность тока пропорциональна напряженности электрического поля и имеет
одинаковое с ней направление:
Ej
r
r
ρ
1
=
В такой форме закон Ома выражает связь между величинами,
относящимися к данной точке, и поэтому применим к неоднородным
проводникам. Для того чтобы поддерживать постоянный ток в цепи,
необходим источник сторонних сил, который бы поддерживал в цепи
постоянное напряжение. Если во внешней цепи заряды перемещаются под
действием электрического поля, то внутри источника заряды должны
перемещаться против сил поля. Поэтому, эти силы должны иметь
неэлектростатическую природу. Они могут быть, например, механическими,
химическими или магнитными.
По аналогии с электрическим полем вводится понятие
напряженность
поля сторонних сил
–
.стор
E
r
. Тогда для любой точки участка цепи,
содержащего ЭДС, справедлив закон Ома в дифференциальной форме:
47
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
