ВУЗ:
Составители:
θ
– угол рассеяния. Задача имеет цилиндрическую симметрию с азимутальным
углом ϕ.
Расчет траектории движения α-частицы в кулоновском поле показывает,
что ее траектория – гипербола, при этом прицельный параметр b связан с углом
рассеяния
θ
формулой:
=
22
2
21
θ
ctg
E
eZZ
b
(7)
где Z
2
e – заряд частицы-мишени (неподвижный рассеивающий центр), Z
1
e –
заряд α-частицы (Z
1
= 2), Е – энергия α-частицы.
Рис. 2. Схема рассеяния α-частицы на ядре
Минимальное расстояние при сближении α-частицы с рассеивающей
частицей (рис.2):
+=
2
csc1
2
2
21
min
θ
E
eZZ
r
.
(8)
Теперь вернемся к определению дифференциального сечения (3) и
преобразуем его к виду рассеяния на одном центре:
Ω⋅
=
Ω⋅⋅
=
Ω
=
dj
dA
dnj
dA
d
d
I
1
)(
)(
θσ
θ
,
(9)
где
n
dA
dA =
1
, т.е. число рассеянных α-частиц в единицу времени на одном
центре. Такое представление нам удобно для того, чтобы связать измеренный
макроскопический параметр – угол рассеяния
θ
с микроскопическим
параметром – прицельным параметром b.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
