ВУЗ:
Составители:
облако сжимается до размеров катода (уменьшается радиус объемного заряда
облака) и все электроны достигают анода.
Плавный переход на кривой к току насыщения связан также и с тем, что
вдоль нити накала происходит заметное падение напряжения, поэтому на
разных участках ее действующее ускоряющее напряжение V
у
разное.
1.2. Газонаполненная лампа
Анодная характеристика. Перейдем теперь непосредственно к опыту
Франка и Герца. С этой целью в вакуумную лампу надо напустить немного
какого-либо атомарного газа (Франк и Герц использовали пары ртути) до
давления ∼ 1 мм Hg. В качестве такой лампы можно использовать ртутную
лампу (в баллоне лампы находится капля ртути), нагретую до такой
температуры t, когда
λ
<L.
При этом электроны, испускаемые катодом и разгоняемые ускоряющим
напряжением V
y
между катодом и сеткой, начнут сталкиваться с атомами газа.
Сняв вольтамперную характеристику такой лампы, мы увидим, что в
Рис. 4. Зависимость анодного тока i
а
от ускоряющей разности потенциалов
V
y
(катод/сетка) при небольшой задерживающей разности потенциалов
V
з
(сетка/анод), V
р
- резонансный потенциал
отличие от вакуумной (см рис.3), на ней наблюдается ряд максимумов и
минимумов (рис.4). Такой характер кривой обусловлен неупругими
столкновениями электронов с атомами газа.
Разберем более подробно явления, происходящие в газонаполненой
лампе.
В начальной области до первого максимума характеристика похожа на
начальную область характеристики вакуумной лампы. В этой области
электроны УПРУГО сталкиваются с атомами eV
y
<
∆
E
12
и, поскольку масса
электрона m << M − массы атома, передача энергии от электрона к атому очень
мала.
∆
Т
≈
Т
кин
m
э
/M
≈
10
-4
Т
кин
Хотя при каждом столкновении электрон теряет первоначальное
направление движения, в среднем электронный поток направлен вдоль
электрического поля (дрейф вдоль поля) и энергия электрона определяется
только разностью потенциалов катод − сетка.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
