Теоретические основы теплотехники - 32 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

.dT
T
p
dv
v
p
dp
vT
∂
∂
+
∂
∂
=
(1.30)
Для процесса при
const=p
величина
0=dp
, и тогда формула (1.30) принимает вид
Td
T
p
vd
v
p
p
v
p
T
∂
∂
+
∂
∂
=0
или
,0=
∂
∂
+
∂
∂
∂
∂
vpT
T
p
T
v
v
p
откуда после простейших преобразований получаем уравнение состояния в дифференциальной форме
.1−=
∂
∂
∂
∂
∂
∂
v
pT
p
T
T
v
v
p
Значения производных выразим через величины термических коэффициентов
,
0
1
vv
p
t
T
β
−=
∂
∂
,
0
v
T
v
p
α=
∂
∂
0
1
pp
T
v
γ
=
∂
∂
и подставим в предыдущую формулу
.1
11
0
0
0
−=
γ
α
β
−
p
v
v
t
После сокращения подобных членов получаем искомую связь
0
1
p
t
β
α
=γ
.
Можно доказать, что величины β
t
и β
s
связаны зависимостью
β
t
= kβ
s
.
Таким образом, для полного описания свойств рабочего тела при совершении им простых термоди-
намических процессов достаточно определить опытным путем только два термических коэффициента и
значение величины k.
1.3.3 Состояния и свойства воды и водяного пара
Пар теплее воды, ибо содержит в себе
еще и огонь, который возгонял его вверх
Аристотель
ода и водяной пар очень широко используются в качестве рабочего тела в современных энергетиче-
ских и технологических промышленных установках.
Переход жидкости в пар называют парообразованием, обратный переход (пар в жидкость) – кон-
денсацией. Парообразование с открытой поверхности называют испарением. В неограниченном про-
странстве в результате испарения вся жидкость может превратиться в пар. Если же парообразование
происходит в закрытом сосуде, то вылетающие из жидкости молекулы постепенно заполняют простран-
ство над ней, при этом некоторая часть из них в результате хаотического движения вновь возвращается
в жидкость. С течением времени число молекул над жидкостью увеличивается и в конце концов насту-
пает состояние динамического равновесия: сколько молекул вылетает из жидкости в паровое простран-
ство, столько же молекул возвращаются назад в жидкость. В таком состоянии пар имеет наиболь-
шую при данной температуре плотность и его называют насыщенным. При изменении температуры
равновесие сначала нарушается, но постепенно снова восстанавливается, только уже при других давле-
нии и плотности пара. Если к жидкости интенсивно подводится тепло, то парообразование происходит
не только с поверхности, но и внутри жидкости и сопровождается выделением пузырьков пара. Это на-
зывают кипением. Над поверхностью кипящей жидкости находится насыщенный пар. Говорят, что и
жидкость, и пар в этом случае находятся в состоянии насыщения.
С особенностями различных состояний воды и пара удобно познакомиться, прослеживая процесс
изобарного нагревания одного килограмм воды при t = 0 °С сначала до кипения, затем до полного пре-
В

Страницы