Теоретические основы теплотехники - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

рез остальные ступени турбины и конденсатор 3 пройдет остальная часть, равная (1 – α). Отбор пара
производится при достаточно высоких еще параметрах р
2от
, t
2от
, и h
2от
и это позволяет так подогреть по-
даваемый насосом 2 конденсат, что энтальпия его увеличивается до величины h
4от
. Обычно количество
отбираемого пара определяют из условия, что за счет его тепла конденсат нагреется до такой же темпе-
ратуры, с какой конденсируется этот пар (t
4от
= t
н
, h
4от
= h′′ при р = р
2от
). Записав уравнение теплового
баланса (теплота, отданная паром, равна теплоте, полученной конденсатом)
α (h
2от
– h
3от
) = (1 – α) (h
4от
– h
3
), (1.56)
после простейших преобразований находим
32
34
hh
hh
−
−
=α
от
от
.
Таким образом из каждого килограмма пара α-килограмм совершает цикл 1–2
от
–4
от
–5–6–1 и удель-
ная работа этой части (если считать расширение в турбине изоэнтропным) будет
l
от
= α (h
1
– h
2от
).
Другая часть совершает цикл 1–2–3–4–5–6–1, и ее удельная работа будет
l
ост
= (1 – α) (h
1
– h
2
).
Тепло, отведенное за цикл, определится разницей энтальпий
q
1
= h
1
– h
4от
,
так что термический КПД цикла
)57.1(.
)()(
))(1()(
от41
2от221
от41
2121от21
от31
21от21
1
остот
1
ц
р
hh
hhhh
hh
hhhhhh
hh
hhhh
q
ll
q
l
t
−
−α−−
=
−
α+α−−+α−α
=
=
−
−α−+−α
=
+
==η
Из уравнения (1.56) найдем
h
4от
= h
3
– α (h
2от
– h
3
),
и тогда предыдущую формулу перепишем так:
)()(
)()(
3от231
2от221
р
hhhh
hhhh
t
−α−−
−α−−
=η
.
Для цикла без регенерации, как показано выше,
31
21
hh
hh
t
−
−
=η
.
Сопоставляя приведенные формулы, отметим, что и числитель, и знаменатель в формуле (1.57) умень-
шаются по сравнению с последней формулой. Но поскольку h
2
> h
3
, то и
α (h
2от
– h
3
) > α (h
2от
– h
2
),

Страницы