Составители:
Рубрика:
3
Одно из зеркал интерферометра, например М2, совершает колебатель-
ные движения с постоянной частотой
f
и амплитудой
A
z по гармоническо-
му закону:
ftcoszztz
AO
2 , (1)
где
O
z - среднее положение зеркала. Тогда закон изменения фазы волны, от-
раженной от зеркала M2, может быть записан как:
tzt
0
2
2
2 , (2)
где
0
- центральная длина волны излучения лазера.
На рис. 2 изображена зависимость смещения зеркала M2 от времени
tz – закон движения зеркала. Эта кривая является результатом численного
расчета с использованием уравнения (1) при следующих параметрах:
8632
0
.
нм,
0
2
A
z , 0
O
z ,
79
f
Гц. Моменты времени, в которые
функция
tz становиться равной нулю, соответствуют такому положению
зеркала M2, при котором оптические длины путей в обоих плечах интерфе-
рометра равны. Смещение зеркала M2 приводит к изменению оптической
длины пути в этом плече интерферометра и, следовательно, к изменению оп-
тической разности хода между двумя интерферирующими лазерными пучка-
ми – опорным, отраженным от неподвижного зеркала M1, и измерительным,
отраженным движущимся зеркалом М2, вызывая тем самым изменение усло-
вий интерференции между ними. При движении зеркала интенсивность сум-
марного поля в плоскости светочувствительного элемента фотоприемника
PD последовательно усиливается и ослабляется, в соответствии с этим на-
пряжение на выходе фотоприемника
tU принимает максимальное и мини-
мальное значения.
