Метод измерения высоких температур. Лыгденов Б.Д - 3 стр.

                  Лабораторная работа                        практике проводят не абсолютное измерение светимости
                                                             нагретого тела, а сравнение его светимости со светимостью
  МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ ВЫСОКИХ ТЕМПЕРАТУР                         некоторого эталонного нагретого тела. В качестве такого
                                                             эталонного     нагретого     тела    используют   спирали
     Многие сплавы, применяемые в художественной             специальных электрических (пирометрических) ламп. Если
обработке, имеют температуру плавления более 15000С. Для     на фоне нагретого до некоторой температуры тела
измерения высоких температур используют специальные          расположить нить такой электролампы, то, регулируя ток,
приборы - оптические пирометры. В основе работы этих         проходящий через лампу, можно добиться того, что нить не
приборов лежит регистрация теплового излучения,              будет видна на фоне нагретого тела, т.е. светимости
испускаемого нагретыми телами. Согласно закону Стефана-      нагретого тела и нити лампы сравняются. При этом шкала
Больцмана энергетическая светимость (энергия, излучаемая     миллиамперметра, измеряющего ток, проходящий через
единицей поверхности нагретого тела в единицу времени)       лампу, калибруется в шкале температур яркости нити
зависит от абсолютной температуры в четвертой степени:       лампы. Тем самым прибор дает непосредственное значение
                           R = σT 4 ,                        яркостной температуры нагретого тела. С учетом поправки
где σ - константа Стефана—Больцмана, равная 5,67 • 10 -8     Л Г термодинамическая температура может быть
Вт/м2 К-4 .                                                  определена по формуле
     Таким образом, измеряя светимость нагретого тела,                                Ттерм =Тярк+ ∆T
можно определить его температуру. Закон Стефана—
Больцмана справедлив только для абсолютно черных тел.
Для других тел приходится вводить некоторые поправочные
коэффициенты,      которые     учитывают      несовпадение
термодинамической температуры нагретого тела с его
яркостной.    При     этом   всегда      термодинамическая
температура несколько выше яркостной, определенной по
закону Стефана—Больцмана. Эта разница при температурах
выше 1000 °С может достигать 50 и более градусов. В
общем случае поправка к показаниям пирометра ∆T дается
эмпирическим соотношением
                               aλT 2 k
                          ∆T =         ,
                                 hc
где а — величина, зависящая от длины волны λ,
температуры T и природы нагретого тела; k - постоянная
Больцмана; h — постоянная Планка; с — скорость света. На

                             3                                                          4