Гиротропные среды в технике СВЧ. Малков Н.А. - 55 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

(устройство сопряжения) поступает в память микроЭВМ по команде оператора. В зависимости от того, в
каком месте резонатора установлена испытуемая пластинка, это будет частота
µ
f (если пластинка вблизи
максимума магнитного поля), либо частота
ε
f (если пластинка установлена вблизи максимума электри-
ческого поля).
Для измерения ширины резонансной кривой оператор меняет настройку генератора так, чтобы пока-
зания индикаторного прибора уменьшились в два раза. Такое уменьшение наблюдается на двух частотах:
одна (
1
f ) ниже резонансной частоты, вторая (
2
f ) выше резонансной частоты f . Оба значения частоты
1
f и
2
f по команде оператора запоминаются в памяти микроЭВМ.
Разность этих частот дает значение ширины резонансной кривой
Π
=
−
12
ff . (5.38)
Перед началом измерений в память ЭВМ вводят расчетные формулы (5.25), (5.28) и (5.29), а также
размеры резонатора (радиус, длину), координаты расположения испытуемой пластинки (
1
l и
2
l ) и ее тол-
щину ( d ). Кроме того, в память ЭВМ вводят и информацию о собственных потерях резонатора, найден-
ную из дополнительных опытов по формулам (5.32) – (5.37).
После введения всех исходных данных по команде оператора ЭВМ рассчитывает значения
r
ε
,
r
µ
,
εtg
и
µtg
испытуемой подложки. Результаты вычислений выводятся на дисплей и на печатающее уст-
ройство ПУ.
Источники погрешностей измерения действительных частей
ε
и
µ
в данном методе связаны с по-
грешностью определения размеров резонатора и положения пластинки в нем, а также с погрешностью
измерения толщины пластинки. Погрешность измерения резонансной частоты современными электрон-
но-счетными частотомерами мала и ее можно не учитывать.
Суммарная погрешность метода при определении геометрических размеров с погрешностью ±0,01
мм оценивается в пределах %)2,1...8,0(±=δ
ε
и
(
)
%5,1...1±=δ
µ
.
Источники погрешностей измерения тангенсов угла потерь обусловлены в данном методе погреш-
ностью измерения ширины резонансных кривых и погрешностью определения собственных потерь ре-
зонатора.
Суммарная погрешность оценивается значениями
(
)
ε+⋅±=εδ
−
tg1,0101tg
4
;
(
)
µ+⋅±=µδ
−
tg1,0101tg
4
при
близких значениях диэлектрических и магнитных потерь
(
)
4
10102tgtg
−
⋅−=µ≈ε .
5.3 МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ КОМПЛЕКСНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ И КОМ-
ПОНЕНТ ТЕНЗОРА МАГНИТНОЙ
ПРОНИЦАЕМОСТИ ФЕРРИТОВЫХ МАТЕРИАЛОВ
Метод основан на явлении поворота плоскости поляризации электромагнитной волны, проходящей
через намагниченный ферритовый слой. Сущность явления состоит в том, что электромагнитная волна
в ферритовом слое, расположенном поперек волновода и намагниченном в направлении оси волновода,
возбуждает волну ортогональной поляризации, амплитуда которой в первом приближении пропорцио-
нальна недиагональной компоненте
a
µ тензора магнитной проницаемости. Если поперечное сечение
волновода имеет квадратную форму, то основная волна
10
H возбуждает ортогональную волну
01
H (рис.
5.4, а). В круглом волноводе волна
01
E возбуждает волну
01
H (рис. 5.4, б).
Данное явление используют для возбуждения резонатора, образованного отрезком волновода (квад-
ратного или круглого) с подвижным короткозамыкателем (подвижной торец) и поляризационной решет-
кой (неподвижный торец). Решетка выполнена таким образом, что ее проводники параллельны векторам
электрического поля волны ортогональной поляризации. Поэтому решетка свободно пропускает внутрь
резонатора волну основной поляризации и удерживает в резонаторе волну ортогональной поляризации.
В силу особых свойств волны
01
H круглого волновода лучшие метрологические характеристики
получаются в цилиндрическом резонаторе для данной волны. Поэтому здесь рассматривается вариант
метода, выполненный с помощью резонансной системы на основе круглого волновода для волны
01
H .

Страницы