Гиротропные среды в технике СВЧ. Малков Н.А. - 58 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

)50.5(,
~
arctg
~
~
arctg
~
11
2
16,1
2
кр
4
2
кр
2
крв
λ
λ
+
+×
×
λ
λ
−
λ
λ
−=ε
′
aa
a
a
bb
b
b
dk
E
r
где
r64,1
кр
=λ
– критическая длина волны
01
H в круглом волноводе радиусом r ;
−=λ r
E
61,2
кр
критическая
длина волны
01
E в круглом волноводе радиусом r .
Мнимые части проницаемостей рассчитывают с учетом потерь в стенках и торцах резонансной сис-
темы. Для определения потерь резонатора измеряют ширину резонансной кривой с небольшим ферри-
товым диском, потерями которого можно пренебречь. Ширину измеряют в трех ситуациях. Первая и
вторая ситуации отличаются числом полуволн между решеткой и короткозамыкателем:
+α
π
λ
+
π
λ
=δ WnW
в
1p
в
1
; (5.51)
+α
λ
+
π
λ
=δ WnW
2
в
2p
в
2
, (5.52)
где
p
W и −W нормированные потери в решетке и короткозамыкателе соответственно;
1
n и
−
2
n число по-
луволн от решетки до короткозамыкателя в первой и второй ситуациях;
−
α
потери в стенках волновода.
Третья ситуация отличается от первых двух тем, что на корот-козамыкатель устанавливают вторую
решетку, идентичную с первой. Ширина резонансной кривой в резонаторе с двумя решетками описыва-
ется уравнением
α
λ
+
π
λ
=δ
2
2
в
1
в
3
nW
p
. (5.53)
Решение системы уравнений (5.51) – (5.53) дает возможность вычислить
p
W
, W и α , а затем
ε
′
′
и
µ
′′
.
Вычисления проводят по формулам:
(
)
() ( )
[
]
WdkWdlP
k
B −+∆+
−−α−±
δ
=
′′
в
2
p
в
tg11
4
; (5.54)
()
()
[]
WhdkWhdlP
k
B
~~
ctg1
~
~
1
4
~
~
пв
2
pп
в
−−−∆+
−−−α−
±
δ
=
′′
; (5.55)
()
′′
+−
′′
+
λ
λ
−=ε
′′
BN
b
b
N
a
a
BMM
dk
baba
~
~
~
1
4
1
2
крв
; (5.56)
()
′′
+−
′′
+=µ
′′
BN
b
b
N
a
a
BMM
dk
baba
~
~
~
4
1
в
. (5.57)
В этих формулах

Страницы