Оптика. Мартынова Г.П. - 31 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

δ
=
π
z
y
2Е
0z
2Е
0y
δ
= 0
а) б)
Рис.10. Состояния поляризации плоской
гармонической волны
Итак, в общем случае при распространении плоской гармонической
волны конец вектора
E
G
в плоскости x = const описывает эллипс. Анало-
гично ведет себя и вектор напряженности магнитного поля. Такая волна
называется эллиптически поляризованной.
В частном случае разность фаз может оказаться равной
δ
= m
π
, где
m = 0,
± 1, ± 2,…, тогда эллипс вырождается в прямую, описываемую
уравнением
.)1(
0
0
z
y
m
z
y
E
E
E
E
−=
В этом случае волна является линейно поляризованной (плоско поляризо-
ванной). На рис.10,б показаны два возможных направления поляризации,
соответствующие
δ
= 0 и
δ
=
π
.
Если Е
0y
= Е
0z
и
δ
= (2m + 1)
π
/ 2 , где m = 0, ± 1, ± 2,… , то эллипс вы-
рождается в окружность, а поляризация называется круговой (циркулярной).
Степень поляризации
Плоская гармоническая волна – это идеализированная модель, в которой
напряженности полей являются регулярными функциями координат и времени,
поэтому такая волна всегда поляризована. Ближе всего по своей структуре к по-
ляризованной волне свет лазера. Немонохроматичность света от других источ-
ников приводит к отличиям от идеальной картины. Поле немонохроматической
волны можно рассматривать как
случайный процесс. Для такой волны направ-
ление вектора
E
G
в плоскости волнового фронта случайным образом меняется
с течением времени. Если при этом все направления колебаний
E
G
оказывают-
29

Страницы