Оптика. Мартынова Г.П. - 61 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Этому диапазону соответствует интервал длин волн ∆λ с некоторой сред-
ней длиной волны ⎯λ. Тогда каждая компонента создает свою интерфе-
ренционную картину. На рис.19 изображены графики I (x) для двух длин
волн:
λ
и
λ
+ ∆λ.
0
λ
+
∆
λ
λ
x
I
(
x
)
∆
x
Рис.19. Смещение инте
рф
е
р
енционной ка
р
тины
Максимумы интерференционных картин, естественно, совпадут в
центре картины (точка 0) , но в любом другом месте они будут смещены
друг относительно друга, поскольку масштаб картины пропорционален
длине волны. Максимумы m-го порядка займут участок ∆x. Это смещение
можно найти, дифференцируя (3.3):
.
2
λ
∆⋅=∆
l
Dm
x
(3.10)
Поскольку интенсивность в любой точке
на экране равна сумме ин-
тенсивностей отдельных картин, то общая интерференционная картина бу-
дет размываться, причем размытие больше в высоких порядках и увеличи-
вается с увеличением разброса ∆λ . Можно сформулировать очевидное
требование: для сохранения достаточно четкой картины необходимо, что-
бы ∆x << В . Тогда из (3.10) и (3.4) получаем
(3.11)
.
λ
λ
<
∆
⋅
m
Свет,
удовлетворяющий этому условию, называется квазимонохрома-
тическим. Вводя в это неравенство длину когерентности из (3.9), можно
сформулировать условие возникновения отчетливой интерференционной
картины в квазимонохроматическом свете:
,
L
<
∆
(3.12)
где ∆ - разность хода волн.
47

Страницы