Тепловые и атомные электрические станции. Матвеев А.С. - 54 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

54
источниками теплоты, когда в качестве нижнего источника служит ок-
ружающая среда с температурой
0
T , К.
В любом случае необходимо учитывать требования второго закона
термодинамики, в соответствии с которыми электрическая энергия и те-
плота, производимые на ТЭЦ, должны быть приведены к единому по
качеству виду.
Рассмотрим вариант с пересчетом тепловой энергии отборного па-
ра в электрическую. Отборный пар, имеющий энтальпию
Т
h
, может вы-
работать электроэнергию, составляющую
этткмт
()NDhh
η
η
Δ= ⋅ − ⋅⋅,
где
к
h – энтальпия пара в конденсаторе.
В том случае, если имеется несколько регулируемых отборов,
этткмт
1
()
z
j
jj
NDhh
η
η
Δ= ⋅ − ⋅⋅
∑
, (3.36)
где
z – число отборов;
тт
,
j
j
Dh– расход пара и его энтальпия в соответствующем регули-
руемом отборе.
Суммарная энергия, произведенная турбоагрегатом и приведенная
к электроэнергии, имеет вид
эф э э
NNN
=
+Δ . (3.37)
Тогда удельный расход топлива на единицу суммарной приведен-
ной электроэнергии можно записать в виде
эф
эф
B
b
N
=
, (3.38)
где
B
– общий расход топлива в энергетическом котле [см. (3.32)].
Расход топлива на производство электроэнергии
эээф
B
Nb
⋅ ,
а расход топлива на производство отпущенной тепловой энергии
тээф
B
Nb
=
Δ⋅ . (3.40)
Удельный расход топлива на выработку 1 кВт·ч электроэнергии
ээф
bb
=
. (3.41)
Удельный расход топлива на производство единицы теплоты, пе-
реданной внешнему потребителю, рассчитывается по зависимости
(3.30). Полученный по этой формуле удельный расход топлива есть

Страницы