Тепловые и атомные электрические станции. Матвеев А.С. - 80 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

80
Взяв частные производные функции
0
(, )
t кэкв
fT T
η
=
и заменив
дифференциалы конечными приращениями, получим:
()
()
0
0
2
0
1
;
,
t к
к
экв
к
t экв
н
экв
T
T
T
T
T
η
η
⎫
⎛⎞
Δ=− Δ
⎪
⎜⎟
⎝⎠
⎪
⎬
⎛⎞
⎪
Δ= Δ
⎜⎟
⎪
⎝⎠
⎭
(4.7)
где индексами «к» и «н» обозначены приращения
t
η
, при соответ-
ствующем изменении конечной и начальной температур цикла.
Из полученных соотношений видно, что при одинаковых прира-
щениях
к
TΔ и
0экв
TΔ абсолютное значение
(
)
t
к
η
Δ
превышает значение
()
t
н
η
Δ в
0
/
экв к
TT раз. Таким образом, даже относительно небольшое
снижение
к
T должно оказывать существенное влияние на тепловую
экономичность установки. Однако при изменении конечного давления
к
P изменяются также потери с выходной скоростью, внутренний отно-
сительный КПД последней ступени турбины, расход пара в конденсатор
(при одном и том же расходе на турбину) и конечная влажность пара.
Все это приводит к изменениям
i
η
; и общей мощности установки.
На рис. 4.10 приведена типичная кривая изменения мощности тур-
бины в зависимости от
к
P . Сначала с понижением
к
P (несмотря на воз-
растание потерь с повышением выходной скорости и увеличение конеч-
ной влажности) мощность растет, но затем, достигнув максимума, сни-
жается. Такое изменение
NΔ связано с тем, что при некотором давле-
нии в минимальном сечении каналов лопаточной решетки скорость пара
принимает критическое значение.
Рис. 4.10. Типичная зависи-
мость изменения мощности
турбины от конечного дав-
ления
Дальнейшее снижение
к
P приводит к расширению пара в косом

Страницы