Составители:
Рубрика:
30
Аргумент этого сопротивления, равный по величине разности фаз прило-
женного напряжения и тока в контуре, определяется как
.
1
arctgarctg
r
C
L
r
X
Z
ω
−ω
==ϕ (4.10)
На рис. 9 изображены частотные характеристики входного сопротивления
z(f) и )( f
z
ϕ . Из представленных зависимостей видно, что при увеличении час-
тоты по сравнению с резонансной входное сопротивление последовательного
контура растёт по величине и принимает индуктивный характер (
z
ϕ – положи-
тельно); при уменьшении частоты сопротивление также увеличивается, но при-
обретает ёмкостный характер (
z
ϕ – отрицательно).
В случае, если внутреннее сопротивление генератора, питающего после-
довательный контур, не равно нулю, амплитуда и фаза тока в нём равны:
;
2
1
1
)(
2
р
2
э
р
2
2
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
Δ
+
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
ω
−ω++
=
f
f
Q
I
C
LRr
E
I
i
(4.11)
,
2
arctg
р
э
f
f
Q
i
Δ
−=ψ
(4.12)
где
э
Q – эквивалентная добротность,
.
э
i
Rr
с
Q
+
= (4.13)
Если ,0=
i
R то QQ =
э
.
Амплитудно-частотная и фазочастотная характеристики тока представле-
ны на рис.10. На границе полосы пропускания
,
4
р
)(;707,0
2
1
)(
гр
р
гр
±=ωψ==
ω
i
I
I
(4.14)
то есть
.
12
эр
0
Qf
f
=
Δ
(4.15)
Влияние внутреннего сопротивления генератора при снятии резонансных
характеристик будет проявляться в том, что при изменении частоты изменяется
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »
