Методические указания к расчету электромагнитных полей. Меньшов Е.Н. - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

46
При бесконечно большой магнитной проницаемости ферромагнитного
материала, в котором сделан паз, магнитная индукция в ферромагнитном
материале будет конечна, а напряженность поля в нем будет равна нулю. Учет
границ раздела сред приводит к модели рис. 4. 2,6 (метод отражения).
2. Решение проведем в декартовой системе координат.
В шине напряженность магнитного поля
H
направлена по оси у,
напряженность электрического поля по оси х. Вектор Пойнтинга
направлен по оси z. Электромагнитная волна проникает из диэлектрика в шину
через наружную поверхность шины, и по мере проникновения в шину затухает
по амплитуде. Величины поля изменяются по гармоническому закону.
3. Запишем уравнения поля для комплексных амплитуд:
mmm
EHrot
, ; (4.1)
mm
HjErot
0

; (4.2)
0
m
div
;
0
m
Hdiv
;
mm
E
.
Уравнения (4.1) и (4.2) для нашего случая, плоской волны, приводятся к
уравнению
Hj
dz
Hd
0
2
2

, (4.3)
Здесь
)(zHH
my
.
4. Найдем решение уравнения (4.3).
Уравнение (4.3) представляет собой линейное дифференциальное
уравнение второго порядка. Его решение записывают следующим образом:
pzpz
eCeCH
21
. (4.4)
где С
1
и С
2
– постоянные интегрирования, которые определяются из граничных
условий:
);1(
0
jkjp


Страницы