Основы конденсаторостроения. Меркулов В.И. - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ЭИКТ ЭЛТИ
20
При заряде реального конденсатора, как было показано ранее, ток с те-
чением времени спадает не до нуля, а до некоторого конечного значения –
тока утечки –
i
ут.,
который обусловлен наличием в диэлектрике конденсатора
свободных (слабосвязанных) ионов.
Протекание в цепи конденсатора зарядного тока приводит к накоплению
в конденсаторе некоторого запаса энергии. Учитывая, что ток изменяется с
течением времени, величина энергии, затраченная на заряд конденсатора, бу-
дет равна энергии, выделенной в виде тепла на сопротивлении в цепи кон-
денсатора при
протекании зарядного тока:
∫
∞
⋅⋅=
0
2
τ
driW
зар
, так как (1.30)
Сr
e
r
U
i
⋅
−
=
τ
, то (1.31)
2
2
0
2
2
CU
de
r
U
W
Сr
зар
==
∫
∞
⋅
−
τ
τ
, [Дж], (1.32)
т.е. чтобы зарядить конденсатор до энергии
W , необходимо затратить
такую же энергию, как на нагрев сопротивления зарядной цепи.
При наличии в зарядной цепи индуктивного сопротивления характер
кривых тока и напряжения от времени приобретает колебательный характер
(периодический или апериодический в зависимости от соотношения величин
r,L и C).
На рис. 1.11 приведена зависимость тока и напряжения от времени
τ
при наличии в зарядной цепи конденсатора индуктивного сопротивления.
Рис.1.10. Зависимость тока и
напряжения на конденсаторе от
времени в процессе заряда
Рис. 1.11. Зависимость тока и напря-
жения от времени при наличии в зарядной
цепи конденсатора индуктивного сопротив-
ления при условии:
C
L
r 2≥
, а
r
L
o
2
=
τ

Страницы