Основы конденсаторостроения. Меркулов В.И. - 34 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ЭИКТ ЭЛТИ
34
o
o
o
dD
r
cp
3
3
2
π
ρ
ll
Δ
+
= . (1.81)
Для конденсатора дисковой формы (рис. 1.29)
()
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
−
+
+⋅
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
+=
2
2
1
2
2
2
2
2
1
1
2
2
2
2
1
2
2
2
1
4
3
ln1
2
rr
rr
r
r
rr
r
d
r
о
о
π
ρ
(1.82)
Для электролитических конденсаторов сопротивление обкладок опреде-
ляется сопротивлением промежуточной среды, пропитанной электролитом.
При длине анода - L, ширине - b и толщине прокладки - d
пр
электролита,
удельном сопротивлении
ρ
электр
с учетом коэффициента проницаемости про-
кладки -
ϕ
величина
bL
d
r
пр
эло
⋅
⋅⋅=
ρϕ
. (1.83)
Сопротивление выводных и соединительных проводников определяет
потери в них. Для круглых проводников
()
α
π
ρ
F
D
r
выв
⋅=
2
4l
. (1.84)
С ростом частоты сопротивление проводников возрастает за счет по-
верхностного эффекта, что можно учесть введением поправочного коэффи-
циента F
()
α
, который приближенно рассчитывается так:
()
4
12 +
=
α
α
F , где
fkD=
α
;
k - коэффициент, зависящий от материала проводника (для меди
k=0,106, для серебра – 0,111 и для алюминия – 0,0843);
D - диаметр проводника, см;
f - частота, Гц.
Полные потери в конденсаторе можно определить
()
δπδδπ
CtgfUtgtgCfUPPP
M
D
M
D
A
22
22 =+=+=
, (1.85)
где
M
D
tgtgtg
δ
δ
δ
+=
.
Рис.1.28
Рис.1.29

Страницы