Основы конденсаторостроения. Меркулов В.И. - 53 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ЭИКТ ЭЛТИ
53
Постоянные С и n зависят от режима свободного движения воздуха (ла-
минарного, переходного или турбулентного) и являются функцией произве-
дения
Gr
⋅
Pr (табл. 2.2). Физические параметры воздуха и воды приведены в
табл. 2.3.
Таблица 2.2
Gr ⋅Pr
С n
1⋅10
-3
÷ 5⋅10
2
1.18 0.125
5⋅10
2
÷ 2⋅10
7
0.54 0.25
2⋅10
7
÷ 1⋅10
13
0.135 0.33
Таблица 2.3
T,
0
C
γ
кг/м
3
C
P
⋅10
3
Дж/кг
о
С
λ⋅10
2
вт/м
2
ч
а
⋅10
4
м
2
/ч
μ⋅10
6
Па
⋅С
ν⋅10
6
м
2
/с
β
1/
0
С
Pr
-40 1,515 1,013 2,117 4,46 15,20 10,04 1/273 0,728
0 1,293 1,005 2,442 6,77 17,16 13,28 1/273 0,707
Воз-
Дух
40 1,128 1,005 2,756 8,75 19,12 16,96 1/273 0,699
0 999,9 4,211 55,1 4,71 1788 1.789 -0,63 13.67
40 992,2 4,174 63,4 5,51 653,1 0,659 3,87 4,31
Вода
80 971,8 4,195 67,5 5,96 355,0 0,365 6,32 2,21
При охлаждении воздухом
72,0P
r
≈
.
Кинематическая вязкость
ν
зависит от температуры, как показано на
рис.2.5.
Обычно для силовых конденсаторов движение воздуха является турбу-
лентным, поэтому
С = 0,135 а n = 1/3. Можно показать, что это будет соот-
ветствовать третьему участку, когда:
25,0
4
1037,1
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
Δ
⋅=
−
l
Т
K
α
, [вт/см
2
⋅град]. (2.36)
Для горизонтально расположенных плит для расчета
α
к
можно восполь-
зоваться эмпирическим уравнением:
Рис. 2.5. Зависимость кинематической
вязкости воздуха от температуры

Страницы