Основы конденсаторостроения. Меркулов В.И. - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ЭИКТ ЭЛТИ
56
жидкости отсутствует. В этом случае можно записать уравнение теплопро-
водности с || расположением компонентов:
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
−
++
=
ф
жбфф
II
d
k
nd
nd
k
k
ndd
1
11
]
1
[
λλλ
λ
, (2.45)
приняв, что
ф
d
nd
1
=
ξ
, получим:
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
++
=
1
1
k
k
k
ф
II
ξ
ξλλλ
λ
δ
ж
; (2.46)
при
k = 1
(
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
+
=
1
)
k
ф
II
ξ
ξλ
λ
λ
δ
. (2.47)
Для зоны перпендикулярного теплоотвода
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
++
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
=
⊥
жбжфжб
жбф
k
k
k
λλλξλλλ
λλλ
ξ
λ
1
1
; (2.48)
при
k = 1
()
()
фб
фб
ξλλ
λ
λ
ξ
λ
+
+
=
⊥
1
. (2.49)
Для практических расчетов используют приближенные формулы
:
1+
=
ξ
λ
λ
ф
II
и
ξ
ξ
λ
λ
)1(
+
=
⊥
б
. (2.50)
Рассмотрим определение коэффициента
λ
на примере секции с расположе-
нием начала координат в центре секции (рис.2.6). Оси
Υ
,Z параллельны ее
сторонам, а ось
Χ
перпендикулярна ее плоскости. Вдоль оси
Υ
теплоотвод из
секции сначала идет по участку с
ΙΙ
λ
, а затем с
⊥
λ
. При этом длина участка с
ΙΙ
λ
больше чем с
⊥
λ
. Вдоль оси
Ζ
теплоотвод из секции всегда || слоям, т.е.
ΙΙ
λ
. По оси
Χ
теплоотвод всегда ⊥ слоям, т.е. с
⊥
λ
.
Используя методы теории теплового подобия, можно найти значение эк-
вивалентного коэффициента теплопроводности
λ
∋
.

Страницы