Составители:
Рубрика:
57
Для полностью поляризованной волны конец вектор а Е
э
описыва-
ет годограф в виде эллипса, у которого форма, ориентация и размеры
непрерывно меняются во времени. Неполяризованное излучение ха-
рактеризуется такими флюктуациями поляризованного эллипса, при
которых средняя квадратиче ская напряженно сть электриче ского поля
за время наблюдения имеет одно и то же значение для любого на-
правления фазовой пло ско сти волны. Частично поляризованное излу-
чение является наиболее общим состоянием волны, а полностью по-
ляризованное и неполяризованное излучение представляют собой его
предельные случаи.
Известно, что любую частично поляризованную волну можно пред-
ставить в виде суммы поляризованной и неполяризованной волны.
Поэтому описание частично поляризованной волны можно получить,
рассматривая описание полностью поляризованных и неполяризован-
ных волн.
Основные поляризационные параметры рассмотрим на примере плос-
кой однородной монохроматической волны. Комплексные компоненты
поля, лежащие в плоскости, перпендикулярной направ лению z распрост-
ранения волны, могут быть записаны в виде
()
()
exp ;
exp ,
xx x
yy y
EE jt kz
EE jt kz
=ω+ϕ−
=ω+ϕ−
(
(
(3.40)
где E
x
, E
y
, ϕ
x
, ϕ
y
– амплитуды и фазы компонентов электрического
поля в декартовой системе координат; ω – круговая частота; t – вре-
мя; k = 2π/λ – волновое число; λ – длина волны.
Из (3.36), исключая время, можно получить уравнение эллипса, оп-
ределяющего поляризацию волны и называемого поляризационным. В
частных случаях эллипс может вырождаться в окружность (круговая по-
ляризация) или прямую линию (круговая поляризация).
Для количественной харак теристики полностью поляризованной во лны
пользуются геометрическими параметрами поляризационного эллипса
(рис. 3.4). Эллипс считается заданным, если известны его форма, ори-
ентация, направление отхода. Форму эллипса характеризуют отношени-
ем осей r
э
(коэффициент эллиптичности):
э
/rba=
, где b и а – соответ-
ственно, малая и большая полуоси эллипса.
Ко эффициент эллиптичности может быть положительным, если при
наблюдении по направлению распространения волны вектор Е
э
обходит
