Микроволновые технологии в телекоммуникационных системах. Михайлов В.Ф - 206 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

206
шего бокового лепестка по отношению к значению главного максиму-
ма. При сложной поляризационной структуре поля уровень боковых
лепестков находят как по основной, так и по паразитной составляющей
вектора поляризации. Ширина луча и уровень боковых лепестков ан-
тенны являются параметрами, определяющими разрешающую способ-
ность и помехозащищенность радиосистем.
В большинстве реальных антенн боковые лепестки имеют тенден-
цию быстрого снижения по мере удаления от главного лепестка ДН, а
ширина главного лепестка обычно является не настолько малой, чтобы
эффективность главного луча антенны падала ниже 0,8. Для таких ан-
тенн широко распространена инженерная оценка КНД по формуле [1]
КНД = 32000/(2θ
3x
⋅2θ
3y
),
где под 2θ
3x
и 2θ
3y
понимают значения (в градусах) ширины главного
лепестка реальной ДН на уровне половинной мощности по двум взаим-
но перепендикулярным направлениям x и y.
Коэффициент усиления антенны (относительно изотропного излу-
чателя) G
а
показывает, во сколько раз эта антенна создает в некоторой
точке пространства плотность потока мощности большую, чем изот-
ропный (всенаправленный) излучатель при подведении к нему той же
мощности. Зависимость G
а
от угла, отсчитываемого от главного (основ-
ного) направления излучения, является ни иным, как ДН.
Для параболических и рупорных антенн
G
а
= 4π S
E
/ λ
0
2
,
где S
E
– эффективная площадь их апертуры.
Эффективность использования геометрической поверхности апер-
туры антенны S
г
характеризуется коэффициентом использования по-
верхности КИП = S
E
/ S
г
; для антенн с круглой апертурой диаметром D
а
()
2
=/ .
КИП 4
a
E
SD
π
Тогда
2222
а0 а0
4/ КИП / ,
E
GS D≈π λ≈ π λ
а ширина ДН 2θ
3
≈ 70 λ
0
/ D
а
≈
≈ (4900⋅КИП / G
а
)
0,5
.
Как видно из полученных формул, при заданных геометрических раз-
мерах антенны ее параметры (G
а
и 2θ
з
) определяются значением КИП.
Принципиально КИП всегда меньше единицы, что объясняется нерав-
номерностью облучения зеркала антенны, "переливом" энергии облу-
чателя за края зеркала, неравномерностями поверхности зеркала и от-

Страницы