Составители:
Рубрика:
48
электромагнитное поле оказывается "прижато" к направляющей струк-
туре, хотя ничто не ограничивает его со стороны внешнего простран-
ства.
Основными недостатками ДВ являются: недопустимость резких нео-
днородностей, трудности крепления и большие, чем у одномодовых ме-
таллических волноводов, поперечные габариты.
Уже отмеченный открытый характер ДВ приводит к тому, что волны
в них могут быть разделены, по меньшей мере, на два класса [31]:
1) конечное число собственно волноводных волн, которые при от-
сутствии потерь в материалах распространяются вдоль регулярного вол-
новода без затухания;
2) волны излучения, возникающие в местах нарушения регулярнос-
ти волновода.
Спектр волноводных волн ДВ существенно отличается от спектра
полых металлических.
Во-первых, критические частоты основных волн чисто ДВ любого
поперечного сечения, строго говоря, равны нулю, в то время как у по-
лых металлических волноводов они конечны. Отсюда, однако, не следу-
ет, что волны в ДВ практически существуют на сколь угодно низких
частотах. Дело в том, что направляющее действие и степень концентра-
ции энергии в ДВ заданной геометрии очень быстро уменьшаются при
уменьшении частоты ниже некоторого значения. Это значение можно
назвать реальной критической частотой. Другими словами, различие
сводится практически к тому, что критическая частота основных волн
ДВ не является так четко определенной, как у полых металлических.
Во-вторых, высшие типы волн ДВ при частотах ниже критической
просто не существуют, как волны с неизменным вдоль оси поперечным
распределением. В полых же металлических волноводах, как известно,
при частотах ниже критической волны затухают в продольном направ-
лении, но сохраняют неизменным поперечное распределение.
Для уяснения механизма распространения в волноводах удобно ис-
пользовать принцип парциальных плоских волн. В соответствии с этим
принципом распространение волн в ДВ следует трактовать как распро-
странение под некоторым углом к оси спектра плоских волн, попере-
менно отражающихся от границ диэлектрика. При этом основным ис-
точником потерь является поглощение при распространении в толще
диэлектрического материала; отражение же происходит без потерь, по-
скольку выполняются условия полного внутреннего отражения.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
