Курс общей физики. Миловидова С.Д - 41 стр.

                                             41
  П оэтому         в      ф еррома гнетиках ма гнитна я инду кция у же не бу дет
  пропорциона льна на пряженности внеш него ма гнитного поля. П ри
  сра внительно небольш ой величине на пряженности H H инду кция
  достига ет довольно больш ого з         начения BH , после чего она из       меняется
  сла бо, т.е. на сту па еткак бы ее на сы щ ение.
                                            Е сли в ф еррома гнетике, на сы щ енном,
                    В                       на пример, до состояния BH (рис.3),
           Вн                   1           на ча ть    у меньш а ть     на пряженность
                                            внеш него ма гнитного поля H , то
           Вост   2                         инду кция B бу дет та кже у меньш а ться.
                                            О днако       ее      у меньш ение      бу дет
         3                6        Н        происх одить не по кривой 1-0, а по
        –Нс 0           +Н с Н н            кривой 1-2 гра ф ика на ма гничива ния.
                                            П ри       H =0       ф еррома гнетик       не
              5 – Вост                      р а зма гничив а ется  п олностью  -   в  н ем
                                            сох ра няется оста точна я ма гнитная
4                                           инду кция Bо ст. .
                                            П олное ра з  ма гничива ние (крива я 2-3)
                          Рис.3
                                            на сту пит лиш ь в том слу ча е, если к
  обра з цу приложить внеш нее ма гнитное поле H = − H c , т.е. поле
  противоположного з        на ка. Э та на пряженность ма гнитного поля на з     ы ва ется
  коэрцитивны м полем. Д а льней ш ее у величение ма гнитного поля
  противоположного з        на ка вы з овет инду кцию - BH обра тного на пра вления
  (кривая 3-4) и соответственно оста точну ю инду кцию - Bо ст. того же
  на пра вления. За тем ф еррома гнетик можно опять ра з         магнитить (крива я 4-5-
  6) и вновь перемагнитить до на сы щ ения (крива я 6-1).
         Ра ссмотренное явление отста ва ния из         менения ма гнитной инду кции
  от из   менения на пряженности на магничива ю щ его поля на з                  ы ва ется
  ма гнитны м гистерез       исом, а з   а мкну тая крива я 1-2-3-4-5-6-1 - петлей
  ма гнитного гистерез     иса .
         П лощ а дь,      огра ниченна я петлей             ма гнитного     гистерез  иса ,
  х а рактериз у ет ра боту , з    атра ченну ю внеш ним ма гнитны м полем на
  однокра тное перема гничива ние ф еррома гнетика. Э та ра бота вы деляется в
  виде теплоты .
         В ы ш е отмеча лось, что ф еррома гнетики (в отличие от диа -
  па ра ма гнетиков) обла даю т х а ра ктерной особенностью - ниже точки К ю ри
  они ра з   биваю тся на са мопроиз        вольно на ма гниченны е до на сы щ ения
  обла сти или домены . Л иней ны е ра з        меры ф еррома гнитны х доменов 10-2 -
  10-3 см. П ри доста точно сильном ма гнитном поле H H ма гнитны е моменты
  отдельны х доменов вы стра ива ю тся па ра ллельно внеш нему полю и
  ф еррома гнетики бы стро на ма гничива ю тся до на сы щ ения. П ри
  вы клю чении внеш него ма гнитного поля тепловое движение не в состоянии
  полностью ра з    ру ш ить доменну ю стру кту ру , т.е. сох ра няется оста точна я