Курс общей физики. Миловидова С.Д - 63 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

63
излучает свет, поляризованный до 15 – 20%, ртутная лампа до 5 – 8%,
люминесцентные лампы испускают сильно поляризованный свет.
Естественный свет можно поляризовать , т.е. превратить его в
поляризованный свет. Для этого надо создать такие условия, при которых
колебания вектора напряженности
E
электрического поля могли бы
совершаться только вдоль одного определенного направления. Подобные
условия могут, например, создаваться при прохождении естественного
света сквозь среду , анизотропную в отношении электрических колебаний .
Как известно, такая анизотропия свойственна кристаллам. На рис. 3
показано , как при попадании естественного света на поляризатор П из
последнего выходит поляризованный луч. Чтобы убедиться в том , что
полученный луч поляризован, и выяснить направление поляризации,
поставим на его пути дальше вторую такую же поляризующую пластинку
А , называемую в этом случае анализатором . Если оптические оси
поляризатора и анализатора параллельны друг другу , то поляризованный
свет пройдет через анализатор, почти не снижая своей интенсивности.
Если же оптические оси поляризатора и анализатора перпендикулярны , то
анализатор полностью погасит падающий на него поляризованный луч. В
этом случае говорят, что поляризатор и анализатор скрещены . В
промежуточных положениях интенсивность света , прошедшего через
систему, будет зависеть от ориентации анализатора относительно
поляризатора и определяется законом Малюса :
ϕ
2
0
cosJJ = , (1)
где ϕ – угол между оптическими осями поляризатора и анализатора , J
0
–
интенсивность плоскополяризованного света , падающего на анализатор, J
– интенсивность света , прошедшего анализатор .
Понятно , что обе пластинки совершенно одинаковы (их можно
менять местами); данные названия характеризуют лишь назначение
пластинок.
2. Оптическая активность.
Некоторые вещества , называемые оптически активными, обладают
способностью вызывать вращение плоскости колебаний (а значит, и
плоскости поляризации) проходящего через них плоскополяризованного
света . При повороте плоскости колебаний по часовой стрелке, если
О
1
S
А П
О
О
П оле зрения
Рис.3
О
1
                                            63
излу ча ет свет, поляриз   ова нны й до 15 – 20%, рту тна я ла мпа до 5 – 8%,
лю минесцентны е ла мпы испу скаю тсильно поляриз     ова нны й свет.
      Е стественны й свет можно поляриз       ова ть, т.е. превра тить его в
поляриз  ова нны й свет. Д ля этого на до соз
                                            дать та кие у словия, при которы х
колеба ния вектора на пряженности E электрического поля могли бы
соверш а ться только вдоль одного определенного на пра вления. П одобны е
у словия могу т, на пример, соз     да ва ться при прох ождении естественного
света сквоз  ь среду , а низ
                           отропну ю в отнош ении электрических колеба ний .
      К а к известно, та ка я а низ отропия свой ственна криста лла м. Н а рис. 3
пока за но, ка к при попа да нии естественного света на поляриз       а тор П из
последнего вы х одит поляриз      ова нны й лу ч. Чтобы у бедиться в том, что
полу ченны й лу ч поляриз      ова н, и вы яснить на пра вление поляриз     а ции,
                                    1                                 1
                                О                                 О

S




                                                                                   рения
                                О




                                                                             П оле з
                            П                               А О
                                        Рис.3
поста вим на его пу ти да льш е втору ю та ку ю же поляриз        у ю щ у ю пла стинку
А , на зы ва ему ю в этом слу ча е а на лиз      а тором. Е сли оптические оси
поляриз  а тора и а на лиза тора па ра ллельны дру г дру гу , то поляриз      ова нны й
свет прой дет череза на лиз     а тор, почти не снижа я своей интенсивности.
Е сли же оптические оси поляриз       а тора и а на лиза тора перпендику лярны , то
а на лиз
       а тор полностью пога сит па да ю щ ий на него поляриз          ова нны й лу ч. В
этом слу чае говорят, что поляриз           атор и а на лиз    а тор скрещ ены . В
промежу точны х положениях интенсивность света, прош едш его через
систему , бу дет з    а висеть от ориента ции а на лиз        а тора относительно
поляриз  а тора и определяется з   а коном М а лю са :
                                        J = J 0 cos 2 ϕ ,                        (1)
где ϕ – у гол между оптическими осями поляриз         а тора и а на лиза тора , J0 –
интенсивность плоскополяриз      ова нного света, па да ю щ его на а на лиз а тор, J
– интенсивность света , прош едш его а на лиз  а тор.
       П онятно, что обе пла стинки соверш енно одина ковы (их можно
менять места ми); да нны е на з    ва ния х а ра ктериз  у ю т лиш ь на з  на чение
пла стинок.
                         2. О пт ическаяакт ив ност ь.
       Н екоторы е вещ ества, на зы ва емы е оптически а ктивны ми, обла да ю т
способностью вы з   ы ва ть вра щ ение плоскости колеба ний (а з         на чит, и
плоскости поляриз   а ции) прох одящ его черезних плоскополяриз           ова нного
света . П ри повороте плоскости колеба ний по ча совой стрелке, если

Страницы