Практикум по курсу общей физики по специальности "Фармация". Миловидова С.Д - 53 стр.

                                          53
        Т а к им обра з ом, магнитна я проница емость µ пок а з ы ва ет, во
 ск ольк о ра з ма гнитна я индук ция ввещ естве больш е ма гнитной индук ции в
 ва к ууме.
        С пособность ра з личны х вещ еств к на ма гничивrа нию харак териз ую т
 ещ е век тором интенсивности на ма гничива ния J 0 , к оторы й ра вен
 век торной сумме ма гнитны х моментов всех атомо         rв, содержа щ ихся в
 единице объ ема вещ ества . В ек тор на ма гничива ния J связ а н с век тором
                                         r
                                         B
 индук ции собственного ма гнитного поля со бст . соотнош ением
                     r               r
                     Bсо бст . = µ 0 J .                                          (5)
 И з (1), (3) и (5) следует, что
                  r r      r               r       r
                  B = B0 + Bсо бст . = µ 0 H + µ 0 J .                             (6)
                    r
  И та к , век тор J ха рак териз ует ма гнитн    rое поле, соз данное ма гнитны ми
  момента ми а томов вещ ества ; век тор H ха ра к териз уетr ма гнитное поле
  ва к уума , созда нного ток а ми в проводник а х; век тор B харак териз ует
  рез ультирую щ ее ма гнитное поле, т.е. поле, соз данное и ток а ми в
  проводник ах, и ма гнитны ми момента ми а томоввещ ества .
          Д ля диа ма гнетик ов µ < 1 , для па ра ма гнетик ов - µ > 1. В обоих
  случа ях величина ма гнитной проница емости µ не з а висит от
  на пряженности ма гнитного поля H и близ к а к единице.
          У феррома гнетик ов µ >> 1 и з а виситот на пряженности H внеш него
  ма гнитного поля. С ростом H ма гнитна я проница емость сна ча ла бы стро
  воз ра ста ет, достига я ма к симума, а з а тем уменьш а ется, приближа ясь при
  очень сильны х полях к з на чению µ = 1 .
  П оэ тому в ферромагнетик а х ма гнитна я индук ция уже не будет
  пропорциона льна на пряженности внеш него ма гнитного поля. П ри
  сра внительно небольш ой величине на пряженности H H индук ция
  достига ет довольно больш ого з начения BH , после чего она из меняется
  сла бо, т.е. на ступа етк ак бы ее на сы щ ение.
                                         Е сли в феррома гнетик е, на сы щ енном,
                    В                    на пример, до состояния BH (рис.3),
            Вн                1          на ча ть     уменьш а ть     на пряженность
                                         внеш него ма гнитного поля H , то
            Вост  2                      индук ция B будет та к же уменьш а ться.
                                         О днак о      ее    уменьш ение        будет
          3              6       Н       происходить не по к ривой 1-0, а по
        –Н с 0         +Н с Н н          к ривой 1-2 гра фик а на ма гничива ния.
                                         П ри        H =0     феррома гнетик        не
               5 –Вост                   ра з ма гничива ется полностью - в нем
                                         сохра няется      оста точна я    ма гнитная
4                                        индук ция Bо ст . .
                      Рис.3