Гидравлика. Минаев А.Н - 6 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

6
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №1
ИЗУЧЕНИЕ ХАРАКТЕРА ИЗМЕНЕНИЯ
ПЬЕЗОМЕТРИЧЕСКОГО НАПОРА H
p
И НАПОРА H
ВДОЛЬ ПОТОКА ЖИДКОСТИ В ТРУБОПРОВОДЕ
Цель работы
Одним из важнейших уравнений гидравлики является уравнение
Д. Бернулли, выражающее закон сохранения энергии применительно к ус-
тановившемуся потоку жидкости
21
21
-W
hHH
+
=
(1.1)
или в развернутом виде
21
2
222
2
2
111
1
22
−
+
α
+
ρ
+=
α
+
ρ
+
W
h
g
V
g
p
z
g
V
g
p
z , (1.2)
где
H
1
и H
2
– напоры * потока в сечениях 1-1 и 2-2;
h
W1-2
– потеря напора на участке между сечениями 1-1 и 2-2;
z
1
и
z
2
– возвышение центров сечений 1-1 и 2-2 над плоскостью
сравнения 0-0;
p
1
и
p
2
– давления в центрах сечений 1-1 и 2-2;
V
1
и V
2
– средние скорости потока в сечениях 1-1 и 2-2;
α
1
и
α
2
– коэффициенты (коррективы) кинетической энергии потока
в сечениях 1-1 и 2-2;
ρ – плотность жидкости;
g – ускорение силы земного притяжения.
Члены уравнения Д. Бернулли имеют следующий физический смысл:
g
p
z
ρ
1
1
+ и
g
p
z
ρ
+
2
2
– (удельные, т.е. приходящиеся на единицу веса жидко-
сти) потенциальные энергии потока в сечениях 1-1 и 2-2;
g
V
2
2
11
α
и
g
V
2
2
2
α
– удельные кинетические энергии потока в сечениях 1-1 и
2-2;
H
1
и H
2
– удельные механические энергии потока в сечениях 1-1 и 2-2;
h
W1-2
– потери удельной механической энергии потока на участке между
сечениями 1-1 и 2-2, обусловленная преобразованием некоторой ее
части в тепло.
–––––––––––––––––––––––––
*
По терминологии [5] – полные напоры.

Страницы