Составители:
Рубрика:
56
2
sin ,АL
′
Φ=πτ σ
где τ — коэффициент пропускания проекционного канала автокол
лиматора; А — площадь маркищели; L — яркость излучения в плос
кости марки; σ′ — аппертурный угол объектива в пространстве изоб
ражений.
Яркость излучения в плоскости маркищели определяется выра
жением
изл к
,LL=τ
где L
изл
— яркость источника излучения; τ
к
— коэффициент пропус
кания конденсатора 2.
Таким образом,
2
кизл
sin .АL
′
Φ=πττ σ
Поток излучения, выходящий из объектива, попадает на отража
тель 6 и возвращается затем к объективу 5, который формирует в фо
кальной плоскости приемного канала автоколлиматоционное изоб
ражение маркищели. Так как изза конечных размеров щели пучок
лучей на выходе объектива обладает расходимостью, а размеры отра
жателя, как правило, меньше размеров сечения пучка, в системе име
ются дополнительные потери энергии.
Помимо этого, часть энергии может теряться изза виньетирова
ния отраженного пучка на входном зрачке объектива автоколлима
тора при повороте отражателя. Очевидно также, что часть энергии
будет потеряна при прохождении оптических компонентов приемно
го канала автоколлиматора.
Потери энергии за счет влияния среды сказываются обычно лишь
при работе автоколлиматоров на большие расстояния, в полевых
условиях, и в нашем случае ими можно пренебречь.
С учетом сказанного поток излучения, приходящий в плоскость
изображения, будет определяться выражением
*2
крвизл
sin ,АL
′′
Φ=πτττττ σ (4.20)
где τ
*
— коэффициент пропускания приемного канала автоколлима
тора; τ
р
— коэффициент, учитывающий потери за счет расходимость
пучка лучей; τ
в
— коэффициент, учитывающий потери изза винье
тирования пучка на входном зрачке объектива.
Величину τ
р
при условии равномерного распределения потока в пре
делах угла расходимости пучка лучей на выходе объектива 5 можно
найти по формуле
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- …
- следующая ›
- последняя »