Составители:
Рубрика:
96
Для вычисления функции f(T
1
, T
2
)
пользуются следующей формулой:
44
12 2 1
(, ) ( )/ ,fT T T T T=σ − Δ
где σ — постоянная излучения абсо
лютно черного тела, равная 5,67 ×
× 10
–8
Вт ⋅ м
–2
, К
–4
.
Исходя из приведенных выше фор
мул для расчета тепловых потоков
Φ
т. п
, Φ
к
и Φ
из
, можно записать выра
жение для расчета суммарного потока,
отдаваемого прибором или его узлом
т. п к из
,ST
Σ
Φ=Φ +Φ+Φ =αΔ
где
тиk
α=α +α +α
— суммарный ко
эффициент теплоотдачи.
Тепловой расчет при сложном теп
лообмене начинают с построения эк
вивалентной тепловой схемы, кото
рая должна отражать различные спо
собы передачи теплового потока от
отдельных элементов и узлов прибо
ра. Затем составляют уравнение теплового баланса в соответствии
с формулой (4.30), которое решают относительно перепада темпера
тур между двумя элементами приборов или перепада температур Δt
между прибором и окружающей средой, который называется пере
гревом. Решить это уравнение теплового баланса в явном виде не уда
ется, так как сами коэффициенты теплоотдачи зависят от температу
ры или перепада температур. Поэтому пользуются методом последо
вательных приближений. Однако в случае сложного теплообмена этот
метод также не всегда позволяет найти решение. Более простыми ин
женерными способами уравнение теплового баланса можно решить
только в простых случаях теплообмена, например при расчете тепло
обмена между излучателем и корпусом прибора.
Вследствие значительных методических и математических труд
ностей решения уравнений теплового баланса разработаны различ
ные приближенные аналитические, численные и графоаналитичес
кие методы расчета теплообмена, а также методы аналогий, физи
ческого и математического моделирования. Среди них широкое
распространение получил сравнительно простой метод аналогий меж
ду тепловыми и электрическими величинами [4].
Рис 4.15. Зависимость коэффи
циента облученности
j
1,2
для тел различной
конфигурации от пара
метра x, определяемо
го отношениями вида
x = L/d или x = D/d
φ
1,2
0,8
0,6
0,4
0,2
0 2 4 6 х
1
23
4
D
L
1
L
2
δ
δ
