Кристаллооптические явления и их моделирование в диапазоне сверхвысоких частот. Молотков Н.Я - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

исследовать двойное лучепреломление только на одной диаметральной преломляющей грани.
Листы органического стекла в модели кристалла расположены параллельно преломляющей
грани так, что главная ось модели кристалла (направление перпендикулярное листам стекла)
лежит в плоскости падения.
На рис. 27 показано построение на основе принципа Гюйгенса волновых фронтов для обык-
новенной и необыкновенной волны в модели кристалла (рис. 26) при наклонном падении плоско-
го фронта АВ линейно поляризованной волны, электрический вектор Е которой составляет с
плоскостью падения угол 45°. За время τ, в течение которого правый край фронта В распростра-
няется в воздухе до точки С, в модели кристалла возникают около точки А две волны: обыкно-
венная, волновая поверхность которой в плоскости падения изображается окружностью, и не-
обыкновенная волна, волновая поверхность которой имеет форму эллипса, малая полуось кото-
рого параллельна оси ГО модели кристалла. Линии СМ и CN, являющиеся касательными к ок-
ружности и эллипсу, дают положение волновых фронтов для преломленных волн, соответственно,
обыкновенной и необыкновенной. При этом угол падения β
о
для обыкновенной волны может
быть рассчитан по формуле (7.1), так как для нее показатель преломления n
о
имеет постоянное
значение. Для необыкновенной волны, электрический вектор
е
Е которой составляет с главной
осью ГО модели произвольный угол, показатель преломления
e
n
′
имеет значение, заключенное в
пределах от 20,1=
e
n до 33,1=
o
n . Так как показатель преломления
e
n
′
для необыкновенной волны
оказывается меньше показателя преломления для обыкновенной волны
o
n , то угол преломления
β
е
для необыкновенной волны будет больше угла преломления β
о
для обыкновенной волны, что
подтверждается опытами в сантиметровом диапазоне электромагнитных волн.
На рис. 28 показано построение волновых фронтов для обыкновенной и необыкновенной
волн при нормальном падении плоской волны на модель двоякопреломляющего кристалла (рис.
26). Электрический вектор Е линейно поляризованной волны, падающей на грань кристалла,
составляет с плоскостью падения угол 45°. Из построения волновых поверхностей видно, что
обыкновенная и необыкновенная волны распространяются с одинаковыми фазовыми скоростя-
ми, так как направление их распространения совпадает с главной осью модели кристалла.
Рис. 27
A
В
C
N
e e o
o
β
o
β
е

Страницы