Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

1
2
sin
sin
n
n
=
β
α
.
При n
1
> n
2
, имеем β > α, т.е. угол преломления больше угла падения. При увеличении
угла падения будет увеличиваться и угол преломления. Наступит такое состояние, что при α
0
угол преломления
β = π/2 (рис. 24, б). Преломлённый луч исчезает и наступает полное внутреннее отражение.
Предельный угол полного внутреннего отражения определяется условием
21
1
2
0
sin n
n
n
==α . (1.5.1)
а) б)
Рис. 24
Рис. 25
Например, при переходе из стекла (n
1
= 1,5) в воздух (n
2
= 1) предельный угол α
0
= 42º.
Следовательно, при α > α
0
всегда будет наблюдаться полное внутреннее отражение. В оптике
широкое применение получили специальные призмы полного отражения (рис. 25).
В последние годы все более широкое применение находят оптоволоконные направляю-
щие системы, в которых свет за счет многократных отражений распространяется по тонким
стеклянным волокнам, собранным в пучки.
Так как металлоленточная призма (рис. 26) обладает показателем преломления n < 0, то
имеется возможность наблюдения полного отражения от неё. Для этого облучают призму
(рис. 26) так, чтобы волна, электрический вектор E которой параллелен лентам, падала на её
гипотенузную плоскость (рис. 27) под углом α = 45°. В опыте наблюдается отсутствие похо-
ждения волн в направлении приёмной антенны (2) и полное отражение радиоволн от призмы
в направлении приёмной антенны (3). При переходе волн из воздуха (n
0
= 1) в призму (рис.
26) с показателем преломления n = 0,6 закон преломления принимает вид
6,0
sin
sin
0
===
β
α
n
n
n
. (1.5.2)

Страницы