Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 180 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

устанавливают одноосную анизотропную пластинку "кристалла" (рис. 258) так, чтобы её "оптическая" главная
ось совпадала с прямой, соединяющей источник и приёмник. При этом расходящийся пучок сантиметровых
линейно поляризованных волн одновременно облучает всю плоскость одноосной пластинки. Источник и
приёмник радиоволн устанавливают "на темноту", т.е. так, чтобы их главные линии поляризации были
скрещены, причём электрический вектор
E
источника волн ориентируется вертикально, а значит, параллельно
главной плоскости
cd "кристалла", а главная линия анализатора ориентируется горизонтально, т.е. она
совпадает с радиальной плоскостью
ab двоякопреломляющей пластинки (рис. 259). Другими словами,
электрический вектор
E
волны, падающий на модель анизотропного кристалла, оказывается во всех точках
пластинки параллелен её радиальной плоскости
cd, а главная линия анализатора ab всегда оказывается
перпендикулярна главной линии
cd поляризатора. Так как линейно поляризованная волна
E
, проходящая по
центральной главной оси
О "кристаллической" пластинки, не изменяет характера поляризации, то отмечается
отсутствие принимаемого сигнала при указанном выше положении источника и приёмника волн. Отсутствие
принимаемого сигнала наблюдается и в том случае, если приёмник перемещается в радиальной плоскости
cd
(вверх–вниз) или в радиальной плоскости
ab (влево–вправо) от своего первоначального центрального положения.
Объясняется это тем, что волна
E
, проходящая через радиальную плоскость cd, является необыкновенной (n
e
=
1), так как вектор
E
перпендикулярен металлическим лентам структуры, а волна
E
, проходящая радиальную
плоскость
ab, является обыкновенной
=
λ
−= 6,0
2
1
2
о
a
n
, так как вектор E параллелен лентам структуры.
Рис. 259
В обоих случаях электрический вектор E волн, выходящих из модели анизотропного кристалла,
оказывается перпендикулярным к главной линии приёмника как анализатора. Таким образом, перемещением
приёмника вверх–вниз и вправо–влево доказывается существование тёмного креста, ветви которого расположены
по линии
ab и cd, а центр его совпадает с центром О металлоленточной структуры.
Перемещая приёмник в различных плоскостях 1–3 и 2–4 (рис. 259) при скрещенных главных линиях
поляризатора и анализатора, наблюдается резкое возрастание интенсивности принимаемого излучения.
Следовательно, ветви светлого креста повёрнуты относительно ветвей тёмного креста на углы 45º. Центры двух
крестов совпадают, причём центр их "тёмный". Причина возникновения светлого креста объясняется
интерференцией поляризованных волн. Действительно, в любом из четырёх квадрантов 1; 2; 3; 4 (рис. 259)
первичная линейно поляризованная волна
E распадается на две волны: обыкновенную
о
E и необыкновенную
e
E с ортогональными линиями поляризации. Приёмная антенна как анализатор в любом из квадрантов
регистрирует результат интерференции двух компонент
о
E
′
и
e
E
′
, разность фаз которых зависит от
геометрической толщины пластинки:
λ
π
=δ
d2
(
n
o
– n
e
). При λ = 3,2 см; d = 4 см; n
e
= 1; n
o
= 0,6 имеем δ = π.
Результат интерференции поляризованных волн при скрещенных линиях поляризатора и анализатора
определяется (4.10.44) выражением

Страницы