Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 65
Более наглядное представление о двух когерентных волнах, возникающих в волноводе, даёт рис. 65, а, б,
где показан рельеф двух электрических составляющих электромагнитного поля. Рельеф результирующего поля
волны, распространяющейся в волноводе, показан на рис. 65,
в.
Найдём соотношение между длиной волны
λ
и расстоянием а между стенками прямоугольного волново-
да, при котором в нём возможно распространение электромагнитных волн. Из треугольника
AMB (рис. 64) име-
ем
A
B
BM
=θcos . (2.3.7)
Учитывая, что
2
λ
=
BM , aAB = – ширина волновода, получим
a2
cos
λ
=θ , (2.3.8)
где θ – угол падения волн на зеркала.
Величина
a2
кр
=λ называется критической длиной волны. Тогда
кр
2
cos
λ
λ
=
λ
=θ
a
. Из этой формулы сле-
дует, что только при
a2<λ или
кр
λ<λ
найдётся такой угол падения
θ
волн на зеркала, при котором возмож-
но распространение волн в волноводе. Если
a2>
λ
или
кр
λ>λ
, то 1cos >
θ
. Это означает, что при выполнении
данного условия, не существует угла падения волн на зеркала, при котором возможно распространение волн в
волноводе.
Из формул (2.3.2) найдём волновое число
z
k , которое характеризует скорость распространения бегущей
волны в волноводе по оси z:
2
2
кр
2
2
11cos1sin
λ
−=
λ
λ
−=θ−=θ=
a
kkkkk
z
. (2.3.9)
Учитывая, что
c
k
ω
=
,
ф
V
k
z
ω
=
(
ф
V
– фазовая скорость результирующей волны в направлении оси z) полу-
чим

Страницы