ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
лучи и бесконечно тонкие пучки света, а пучки конечного поперечного сечения, вырезаемые
диафрагмами. Пучок света нельзя превратить в математический луч, так как возникают ди-
фракционные явления.
3. Если луч достигает плоской границы двух прозрачных однородных сред, он частично
проходит во вторую среду (преломляется), частично возвращается обратно (отражается). За-
кон отражения света был известен древним грекам. Он утверждает: падающий и отражён-
ный лучи лежат в одной плоскости с нормалью к границе раздела в
точке падения (эта плоскость называется плоскостью падения),
причём угол падения α равен углу отражения α' (рис. 1):
α
=
α
′
. (1.2.1)
4. Закон преломления был экспериментально установлен в 1621
году Снеллиусом: преломленный луч лежит в плоскости падения,
причём отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления β для рассматриваемых
сред (рис. 2) зависит только от длины волны, но не зависит от угла падения, т.е.
21
sin
sin
n=
β
α
, (1.2.2)
где n
21
называется относительным показателем преломления второй среды относительно
первой. Показатель преломления среды относительно вакуума называется абсолютным пока-
зателем преломления этой среды. Согласно электромагнитной природе света, абсолютный
показатель преломления показывает во сколько раз скорость света в вакууме с больше, чем
скорость V в данной среде.
Рис. 2
Для первой среды имеем
1
1
V
c
n =
, (1.2.3)
где V
1
– скорость света в первой среде, которая зависит от относительных диэлектрической ε
1
и
магнитной µ
1
проницаемости данной среды, т.е.
11
1
µε
=
c
V
. (1.2.4)
Следовательно,
11
1
1
µε==
V
c
n . (1.2.5)
Аналогично для абсолютного показателя преломления второй среды имеем
22
2
2
µε==
V
c
n
. (1.2.6)
Относительный показатель преломления n
21
выражается через абсолютные показатели n
1
и n
2
соотношением
11
22
2
1
1
2
21
µε
µε
===
V
V
n
n
n
. (1.2.7)
Таким образом, закон преломления света можно записать в виде
Рис. 1
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
