Теоретические основы радионавигации. Монаков А.А. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

12
Напряженность элект рического поля в точке приема можно записать
в виде
12
пр отр изл 1 изл 2
12
,
44
ikR ikR
ee
ee e e f e f
RR
−−
Σ
=+ = +ρ
ππ
!
(2.6)
где e
изл
– излученный сигнал;
ρ
!
– ко эффициент отражения Френеля;
()
2
2
1,2
RDHh=+∓
– длины оптических путей прямой и отраженной
волн; D – г оризонтальное расстояние между ПРД и ЛА;
1 прд прм
fGG=×
() ()
прд пр прм пр
ff×ε ε
и
() ()
2 прд прм прд отр прм отр
fGGf f=εε
– множи-
тели, учитывающие направленные свойства антенн передатчика и при-
емника; G
прд
и G
прм
– КУ антенн; f
прд
(ε) и f
прм
(ε) – ДН антенн в верти-
кальной плоскости.
Тогда амплитуда волны в точке приема может быть представлена
как
()
12
12
пр
21
1,
ik R R
Rf
EeE e
Rf
−−
ΣΣ
== +ρ
!
(2.7)
где
()
пр 1 изл 1
4Efe R=π
– амплитуда прямой волны.
Следовательно, влияние поверхности учитывается в (2.7) множите-
лем
()
12
12
21
1,
ik R R
Rf
Fe
Rf
−−
=+ρ
!
(2.8)
который называется множителем Френеля. Если высоты антенн малы,
то несложно показать, что справедливо следующее приближенное ра-
венство
()
2
1,2
,
2
Hh
RD
D
≈+
∓
которое позволяет переписать (2.8) в виде
2
12cos,F =+γ+γψ
(2.9)
где
21
ffγ=ρ ,
2kHh Dψ=ϕ−
, ρ=ρ
!
и
()
argϕ= ρ
!
.

Страницы