Составители:
Рубрика:
22
При наклонном падении волны на ионосферу, вследствие уменьше-
ния n с высотой, траектория луча искривляется и приобретает вид, по-
казанный на рис. 2.7, а. Частота, на которой луч достигает высоты от-
ражения h
отр
, при наклонном распространении равна
()
()
()
ротр
отр
2
21
отр
,
1cos 1
к
fh
fh
ah
−
=
−θ+
(2.23)
где f
кр
(h
отр
) – критическая частота для высоты h
отр
; θ – угол наклона
луча к горизонту (угол возвышения); а – радиус Земли.
При h
отр
<<а получается изве стный закон косеканса
() ()
отр р отр
cosec .
к
fh f h=θ
(2.24)
Анализ (2.23) и (2.24) показывает, что при фиксированном θ высота,
на которой происходит отражение радиоволны, увеличивается с увели-
чением частоты f (рис. 2.7, б). Отраженный сигнал будет возвращаться
на Землю в точку, все более удаленную от точки излучения. При h
отр
=
=h
max
, где h
max
– высота максимума ионизации, получаемая на основа-
нии (2.24), частот а f
кр
(θ) = f(h
max
) называется критической частотой
для наклонного распространения. При f > f
кр
(θ) луч попадает в область,
где концентрация электронов убывает (n увеличивается), кривизна луча
меняет знак. Искривление луча происходит вверх, и, следовательно, луч
проходит сквозь ионосферный слой.
Ионосфера
h
отр
θ
Ионосферный слой
θ
f
3
Максимум ионизации
f
1
<f
2
<f
3
<f
4
f
4
f
2
f
1
Рис. 2.7
а)
б)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
