Составители:
Рубрика:
51
Амплитуды сигналов в приемных каналах могут быть записаны в
виде
()
()
10
20
2;
2.
EEf
EEf
=θ+∆θ
=θ−∆θ
(5.15)
Определение направления прихода сигнала θ возможно путем вы-
числения:
1) разности логарифмов амплитуд Е
1
и Е
2
() ( )
()
()
2
121
1
2
0,5 log log 0,5log 0,5log ;
2
f
E
EE
Ef
θ−∆θ
Πθ= − = =
θ+∆θ
(5.16)
2) отношения разности амплитуд Е
1
и Е
2
к их сумме
()
()()
()()
21
2
21
22
.
22
ff
EE
EE f f
θ−∆θ − θ+∆θ
−
Πθ= =
+θ−∆θ+θ+∆θ
(5.17)
Несложно показать, что в окрестности
точки θ = 0 функции П
1
(θ) и П
2
(θ) монотон-
ны и имеют линейный участок (рис. 5.9),
тангенс угла наклона которого равен
()
()
2
tg .
2
f
f
′
−∆θ
µ= ψ=
∆θ
(5.18)
Функции П
1
(θ) и П
2
(θ), как и в случае
фазового метода, называются пеленгацион-
ными характеристиками. Вследствие монотонности ПХ в окрестности
θ = 0 угловая координата источника θ может быть определена после
измерения П
1
(θ) или П
2
(θ) однозначно.
Среднеквадратическое отклонение ошибки измерения угловой коор-
динаты определяется, как и для фазового метода, в соответствии с (5.13).
Следовательно, и при амплитудном методе для повышения точности
измерений необходимо увеличивать отношение сигнал/шум q
2
и/или кру-
тизну ПХ µ. Увеличения крутизны можно достичь , как следует из (5.18),
уменьшением угла разноса ДН ∆θ. Однако при этом уменьшает ся апер-
тура ПХ – угловой сектор, где ПХ монотонна. Поэтому при выборе ∆θ
принимают компромиссное решение между увеличением крутизны и
уменьшением при этом апертуры ПХ.
Π
1
(θ)
θ0
ψ
Π
2
(θ)
Π
1
(θ) Π
2
(θ)
Рис. 5.9
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- …
- следующая ›
- последняя »
