Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 178 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

178
ρ
r
0
А
B
ρ
1
ρ
2
r
1
r
2
S
R
1
Рис. 10.1.5. Принцип Гюйгенса-Френеля
зоны Френеля с номером n и до точки B, меньше пути от точки А до
границы зоны Френеля с номером (n + 1) и до точки B на половину
длины волны:
2/)()(
11
λ=+ρ−+ρ
++ nnnn
rr
.
Тогда радиус внешней границы зоны Френеля любого номера n
равен
00
00
r
nr
R
n
+ρ
λρ
=
. (10.1.12)
Элементарные вторичные источники, расположенные на внут-
ренней и внешней границах каждой зоны, излучают волны, приходя-
щие в точку расположения приемной антенны, в противофазе. Векто-
ры результирующей напряженности электрического поля Е, создавае-
мые соседними зонами Френеля, направлены в противоположные сто-
роны (противофазны), а их амплитуды уменьшаются по мере роста
номера зоны.
Результирующая напряженность поля, создаваемая всеми зонами
Френеля, представляется в виде сходящегося знакопеременного ряда:
E
m
= E
1m
+ E
2m
+ … + E
nm
= E
1m
/
2 + [E
1m
/
2 – E
2m
+ E
3m
/
2] +
+ [E
3m
/
2 – E
4m
+ E
5m
/
2] + … .
Так как соседние члены ряда по амплитуде мало отличаются друг
от друга, окончательно E
m
≈ E
1m
/
2, а поля, создаваемые зонами Френе-
ля высших номеров, взаимно компенсируются, поэтому существенной
при распространении радиоволн является область пространства, огра-
ниченная эллипсоидом с поперечным сечением, равным первой зоне
Френеля. Именно она вносит основной вклад в результирующее поле.

Страницы