Взаимодействие излучения высокой энергии с веществом. Мурзина Е.А. - 47 стр.

Рис.2.9. Дифференциальные потери энергии на тормозное излучение на одной t0-
единице в свинце: 1 – Е=1010 эВ, 2 – Е=108 эВ.

      Угловое распределение      фотонов тормозного излучения
существенно зависит от энергии образующих их электронов. В
нерелятивистском случае фотоны могут испускаться как вперед, так и
назад. Их угловое распределение пропорционально cos2θ , где θ –
угол вылета фотона по отношению к траектории тормозящегося
электрона.
      Чем выше энергия электронов E, тем больше фотонов будет
излучаться    по    направлению     движения    электронов.      В
ультрарелятивистском случае ( E » mec ) фотоны тормозного
                                         2

излучения сильно коллимированы в направлении движения
электронов.   Угловое распределение фотонов имеет вид:
                  A ⋅ θ ⋅ dθ
dσ ( E ,θ ) =                   ⋅
                       me c 2 2
                θ +(
                 2
                             )
                         E
Средний угол вылета фотонов равен < θ > = mec2/ E. Т.е. чем выше
энергия электронов E, тем острее конус излучения.
    В электронных ускорителях типа бетатрона или синхротрона при
торможении пучка быстрых электронов на мишени возникает гамма-
излучение в виде узкого пучка по направлению порождающих его
электронов.
    Тормозное излучение - это основной метод получения пучков
фотонов высокой энергии, с           помощью которых изучаются

                                    - 46 -