ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
ния не зависит. Давление Р ≈ В является верхним пределом измерения тепло-
вого манометра. В области высокого вакуума при Р << В, коэффициент теп-
лопроводности пропорционален давлению и имеет вид
PKP
B
A
K
TT
⋅=⋅=
′
. (5.15)
Уравнение теплового преобразователя, с учетом (5.11), (5.14), (5.15)
( )
( )
δ
TTK
EER
I
P
HT
Mu
H
−⋅
+−⋅
=
2
(5.16)
Для точного измерения давления необходимо, чтобы Е
т
составляло значи-
тельную долю от Е
и
+ Е
м
, т.е. чтобы эта сумма была существенно меньше
мощности I
2
R, выделяющейся в нити манометра. Поэтому условие
( )
RE
u
ER
II
H
M
H
⋅⋅≥+−⋅
22
01.0
определяет нижний предел
измерения манометра.
Из (5.16) видно, что дав-
ление является функцией
двух переменных: тока на-
кала I
н
и температуры нити
Т
н.
(см. рис. 5.7).
Имеется два режима ра-
боты тепловых манометров:
метод постоянной темпера-
туры нити и метод постоянного тока накала.
Показания тепловых преобразователей определяются соотношением К
т
Р
и зависят от рода газа. Преобразователь дает одинаковые показания при
условии Р
1
К
т1
= Р
2
К
т2
= = Р
n
К
тn
. Приборы градуируются по воздуху. Необхо-
димо учитывать относительную чувствительность прибора к конкретному
газу
ТГ
ТВ
В
К
К
PP
⋅=
2
, (5.17)
где Р
в
и К
ТВ
– давление и
коэффициент теплопро-
водности воздуха, К
ТГ
–
давление и коэффициент
теплопроводности газа, а
q
2
= К
ТВ
/ К
ТГ
- коэффици-
ент относительной чув-
ствительности.
Тепловые преобразо-
ватели в зависимости от
способа измерения темпе-
ратуры делят на термопарные и преобразователи сопротивления. В термо-
28
а
I
н
}=}const
б
Т
н
}=}const
Рис. 5.7. Градуировочные кривые теплового
преобразователя. а – при постоянном токе
накала, б – при постоянной температуре
Р
Р
I
н
}Т
н
Рис. 5.8. Схемы тепловых преобразователей. а –
термопарный, б – преобразователь
сопротивлений
I
н
+ --
mV
mA
+ --
I
н
mA
1
2
3
ба
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »
