Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 112 стр.

Eγ , ГэВ π + n          πop             π +π − p      π +π 0 n      π 0π 0 p
0.55      0.122(0.68)   0.441(0.72)     0.133(0.33)   0.031(0.29)   0.10(0.24)
0.65      0.131(0.64)   0.419(0.71)     0.158(0.34)   0.037(0.29)   0.10(0.24)
0.75      0.121(0.59)   0.352(0.64)     0.162(0.34)   0.038(0.29)   0.10(0.23)
0.85      0.113(0.55)   0.253(0.56)     0.167(0.33)   0.034(0.28)   0.10(0.23)
0.95      0.106(0.54)   0.191(0.52)     0.154(0.31)   0.031(0.26)   0.10(0.22)
1.05      0.100(0.49)   0.131(0.50)     0.151(0.29)   0.027(0.25)   0.10(0.22)
1.15      0.090(0.44)   0.090(0.46)     0.160(0.28    0.022(0.23)   0.09(0.21)
1.25      0.081(0.41)   0.062(0.41)     0.167(0.26)   0.019(0.21)   0.09(0.21)
1.35      0.072(0.40)   0.049(0.38)     0.169(0.24)   0.017(0.19)   0.10(0.20)
1.45      0.064(0.38)   0.041(0.36)     0.171(0.22)   0.016(0.17)   0.09(0.18)


                          Таблица 13.2.
 Моделированные эффективности регистрации парциальных каналов
  (в скобках отдельно указаны кинематические эффективности).

       Следует отметить, что результаты моделирования
зависят от многих факторов, поэтому очень важно точное
соответствие условий моделирования и эксперимента. Алгоритм
идентификации парциальной реакции может включать в себя
дополнительные специфические условия. Например, для
фоторождения нейтральных пионов следует учитывать
наложения нейтральных кластеров, поскольку их регистрация
производится через распад на два гамма – кванта. В случае
парциальной реакции с рождением положительных мезонов,
следует учитывать появление вторичных нейтральных
кластеров от рассеянного в BGO нейтрона отдачи. Корректный
анализ    этих    деталей        позволил    минимизировать
систематические ошибки на уровне 5%. Эти оценки
подтверждаются сравнением результатов, полученных для
перекрывающихся        энергетических      диапазонов      с
использованием разных длин волн аргонового лазера.
       Результаты     измерений,     полученные     методом
суммирования парциальных реакций, показаны на рис. 13.2. Как
видно, данные полученные двумя разными методами,
отличаются не более, чем на 5% при энергии гамма – квантов
Eγ ≤ 1.1GeV . Выше этой энергии данные расходятся, потому
что при высокой энергии начинают сказываться более сложные

                                      112