Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 117 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

117
Где σ = σ
τοτ
(ηN) = σ
el
( ηN) + σ
in
( ηN). Вероятности w(0) и w(1)
покинуть ядро без взаимодействия , или испытав только один
акт соударения, соответственно равны :
δσρσρδσ
σ
δ
)exp(
)0(
)0( ll
d
dw
w −−== , (14.2)
δσρσρδσ
σ
δ
)1exp(
)1(
)1( ll
d
dw
w −−== , (14.3)
Соответственно отношение этих вероятностей будет равно:
1
)1(
)0(
−= l
w
w
ρσ
δ
δ
(14.4)
Для медленных η− мезонов с сечением σ
≈
150 mb для случая
легких ядер это отношение близко к значению 6.7 (l = 3 Фм,
ρ = 0.17 Фм
-3
); для быстрых с сечением около 30 mb оно
близко к 0.5.
Вероятность эмиссии вторичных частиц из ядра
14
N в
случае реакций с образованием π
0
и η - мезонов демонстрирует
таблица 14.1.
Из таблицы 14.1. видно, что на каждом акте
внутриядерного взаимодействия образуются вторичные
частицы, главным образом, нуклоны. Полное число актов
взаимодействия не превышает четырех. При этом, поскольку
массы мезонов различаются значительно, можно по нуклонам
отдачи различить в каком процессе они образовались, и
продуктом какой реакции они являются. Очевидно, такой анализ
можно провести только при наличии детектора с полным
телесным углом, когда регистрируются все продукты реакции, и
с достаточно высоким угловым и энергетическим разрешением. 
Где σ = στοτ (ηN) = σel ( ηN) + σin ( ηN). Вероятности w(0) и w(1)
покинуть ядро без взаимодействия , или испытав только один
акт соударения, соответственно равны :

        dw(0)
δw(0) =        δσ = − ρl exp(− ρσl )δσ ,                   (14.2)
          dσ
        dw(1)
δw(1) =       δσ = − ρl exp(1 − ρσl )δσ ,                  (14.3)
         dσ
Соответственно отношение этих вероятностей будет равно:
δw(0)
      = ρσl − 1                                            (14.4)
δw(1)
Для медленных η− мезонов с сечением σ ≈ 150 mb для случая
легких ядер это отношение близко к значению 6.7 (l = 3 Фм,
ρ = 0.17 Фм -3 ); для быстрых с сечением около 30 mb оно
близко к 0.5.
        Вероятность эмиссии вторичных частиц из ядра 14N в
случае реакций с образованием π0 и η - мезонов демонстрирует
таблица 14.1.
        Из таблицы 14.1. видно, что на каждом акте
внутриядерного     взаимодействия   образуются    вторичные
частицы, главным образом, нуклоны. Полное число актов
взаимодействия не превышает четырех. При этом, поскольку
массы мезонов различаются значительно, можно по нуклонам
отдачи различить в каком процессе они образовались, и
продуктом какой реакции они являются. Очевидно, такой анализ
можно провести только при наличии детектора с полным
телесным углом, когда регистрируются все продукты реакции, и
с достаточно высоким угловым и энергетическим разрешением.




                               117

Страницы