Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 125 стр.

UptoLike

125
(15.1)
Где α - постоянная тонкой структуры, x = E
1
b /(γβhc)
аргумент функции Бесселя нулевого и первого порядка (К
0
и
К
1
) , β = v/c, γ = (1−β
2
)
−1/2
Лоренц фактор движущегося
заряда Z
1
. b параметр столкновения (расстояние между
центрами сталкивающихся ионов, в этом случае превышает
сумму радиусов R
1
и R
2
сталкивающихся ионов.
Полное число виртуальных фотонов, интегрированное
по всему спектру, можно выразить формулой :
(15.2)
Результаты расчетов показаны на рис. 15.1.
Рис.15.1.
Поток виртуальных
фотонов при Pb + Pb
на ускорителях RHIC
(пунктир) и LHC
(сплошная линия) в
зависимости от
параметра соударения
(нормировано на число
взаимодействий тяжелых
ионов).
Интересной особенностью кулоновской диссоциации
является достаточно большая вероятность поглощения
одновременно нескольких виртуальных фотонов одним ядром.
Диаграммы для таких процессов показаны на рис.15.2.
                                                         (15.1)

Где α - постоянная тонкой структуры, x = E1b /(γβhc) –
аргумент функции Бесселя нулевого и первого порядка (К0 и
К1) , β = v/c, γ = (1−β 2)−1/2 − Лоренц – фактор движущегося
заряда Z1. b – параметр столкновения (расстояние между
центрами сталкивающихся ионов, в этом случае превышает
сумму радиусов R1 и R2 сталкивающихся ионов.
       Полное число виртуальных фотонов, интегрированное
по всему спектру, можно выразить формулой :


                                                (15.2)




Результаты расчетов показаны на рис. 15.1.

Рис.15.1.
Поток виртуальных
 фотонов при Pb + Pb
 на ускорителях RHIC
(пунктир) и LHC
(сплошная линия) в
 зависимости от
параметра соударения
 (нормировано на число
взаимодействий тяжелых
ионов).




       Интересной особенностью кулоновской диссоциации
является достаточно большая вероятность поглощения
одновременно нескольких виртуальных фотонов одним ядром.
Диаграммы для таких процессов показаны на рис.15.2.


                             125