Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 145 стр.

сцинтилляционных экранов и объективов приведены в таблице
17.1.
                      Сцинтилляционный экран
              CsI(Tl)          Gd2O2S(Tb)
Объектив:     13x13 30x30      13x13      30x30
              мм2      мм2     мм2        мм2
Юпитер        0.33     0.18            0 0.14
                               .29
Helios        0.31     0.13            0 0.11
                               .25
                            Таблица 17.1.
  Квантовая эффективность прибора с ПЗС-матрицей типа Andor
 Мarc 47-10 – FI для разных сцинтилляционных экранов и объективов

       Получение высокого пространственного разрешения
основано на исследовании механизма взаимодействия
излучения с веществом сцинтиллятора. Для примера
рассмотрим взаимодействие гамма-квантов энергией 30 и 40 кэВ
со сцинтиллятором CsI(Tl), энергия связи электронов K-уровня
которого близка к 33 кэВ. Если энергия падающего кванта
лежит чуть ниже К-края (30 кэВ), то излучение световых
фотонов происходит из области, находящейся в пределах 8 мкм
вокруг точки поглощения. При падении на сцинтиллятор кванта
с энергией 40 кэВ (выше К-края) высока вероятность
испускания характеристических квантов K-серии, которые
имеют средний пробег 250 мкм (см.рис. 17.6). Эти кванты
уносят значительную долю энергии первичного гамма-кванта в
среднем на расстояние 250 мкм от точки первичного
взаимодействия, что ухудшает координатное разрешение
детектора.
       На рис.17.6 справа представлены смоделированные
распределения поглощенной энергии в сцинтилляторе CsI(Tl)
для двух энергий падающих квантов: 30 и 40 кэВ. Поток
падающих гамма-квантов ограничен с одной стороны
свинцовым краем. Видно, что для энергий падающих квантов 40
кэВ размытие края велико, а для квантов 30 кэВ – его
практически нет.



                               145