Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 40 стр.

среды. Однако, интерпретация наблюдаемых эффектов в
терминах увеличения массы нуклона или его радиуса, не
получила широкого признания. Возможно, это связано с тем,
что в полных сечениях фотопоглощения такого эффекта
обнаружено не было и все ограничилось признанием
существования «универсальной» кривой. Очевидно, что при
исследовании различий между свободными и связанными в ядре
нуклонами речь идет об эффектов порядка нескольких
процентов (10% для самых тяжелых ядер) и для окончательных
выводов прежде всего необходимо получение более точных
экспериментальных данных.
       Возвращаясь снова к рис.3.1, выделим область высоких
энергий (выше порога рождения тяжелых мезонов), то есть
выше примерно от 1 ГэВ. Основные данные здесь получены
коллаборацией GRAAL. Видно, что отношение σtot/Aσγp
становится меньше единицы во всей рассматриваемой области.
Этот эффект объясняется моделью векторной доминантности,
согласно которой фотон при энергии выше порога рождения
векторных мезонов (для ρ − мезона этот порог равен 1090 МэВ)
начинает себя вести как сильно взаимодействующая частица.
Иначе говоря, при высоких энергиях фотон часть времени ведет
себя как фотон, а часть времени как адрон, который
взаимодействует только с поверхностными нуклонами.
       Теоретические        расчеты      полных       сечений
фотопоглощения при высоких энергиях дают более сильную
зависимость от атомного номера (см.рис.3.14). Видно, что для
свинца σtot /A почти в 2 раза ниже, чем у свободного протона,
что довольно сильно отличается от результатов экспериментов.

Рис.3.14

Расчетные значения полных
адронных сечений
фотопоглощения
для различных ядер
 в области
высоких энергий.



                             40


                              40