Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 57 стр.

                             Рис.5.4.
  Спектры аннигиляционных и тормозных гамма-квантов от
мишени LiH толщиной 3 мм (а),Cu 35 мкм (б) и их разность (в).
  Угол излучения θ = 2 0 ,Энергия позитронов 80 МэВ. Справа
     показаны сечения аннигиляционного (1) и тормозного
 излучений на электроне (2) и ядре (3) в зависимости от угла
    вылета фотона при энергии электрона 100 МэВ, Z = 1.

        Оптимальные значен и я интенсивности γ - излучения
подбираются выбором толщины мишени, углов излучения и
коллимации пучка.
        Из рис. 5.4 видно, что с увеличением угла
интенсивность и энергия γ - квантов уменьшаются (см. также
рис. 5.5), но при этом возрастает коэффициент качества пучка.
Вместо того, чтобы смещать исследуемую мишень (ось
пучка квазимонохроматических фотонов) на заданный угол
относительно оси пучка позитронов, обычно используют
специальную магнитную систему, называемую «зигзаг». С ее
помощью можно задавать угол падения позитронов на
конвертер.



                             57