ВУЗ:
Составители:
60
электронов порядка 0.1 мка. Разрешение по энергии, как
правило, составляет несколько МэВ. В системах мечения
рассеянные в радиаторе электроны обычно регистрируются
пластиковыми счетчиками, расположенными в фокальной
плоскости анализирующего магнита. Размер пластиков
задается требуемым энергетическим разрешением. При этом,
поскольку тормозной спектр резко спадает с увеличением
энергии фотонов, ширина пластиковых счетчиков,
расположенных ближе к оси пучка, уменьшается, чтобы число
фотонов в каждом энергетическом интервале было примерно оди-
наковым. Системы мечения калибруются с помощью
сцинтилляционных спектрометров полного поглощения Nal (T1),
которые устанавливаются на оси гамма -пучка. На некоторых
установках используется поляризация гамма-пучка от тонкой
мишени, достигающая ~40 % при небольших углах рассеяния.
В системах мечения удается использовать лишь часть
интенсивности электронных пучков. Основное ограничение на
интенсивность накладывается быстродействием системы
регистрации частиц на совпадения. В настоящее время
характерное разрешающее время схем совпадений составляет
около 1 нс, что ограничивает полный поток меченых фотонов на
уровне 10
9
фотон/с. Поэтому все чаще используют
комбинированные методы получения монохроматических
фотонов для повышения качества пучка.
5.3. Квазимонохроматическое излучение фотонов
из
ориентированных монокристаллов.
Методика работы с монохроматическими фотонами,
получаемыми методом когерентного излучения из
ориентированных кристаллов под действием электронов, в
ядерной физике применялась реже, чем описанные выше методы,
хотя широко апробировалась па различных электронных
ускорителях. Спектр когерентного излучения из кристалла,
облучаемого электронами, кроме тормозной компоненты содержит
несколько пиков, один из которых (при меньшей энергии) имеет
максимальную интенсивность (рис. 5.7). Количество фотонов в
главном пике достаточно велико 1 0
9- 10
фотон/с). Настройка по
электронов порядка 0.1 мка. Разрешение по энергии, как правило, составляет несколько МэВ. В системах мечения рассеянные в радиаторе электроны обычно регистрируются пластиковыми счетчиками, расположенными в фокальной плоскости анализирующего магнита. Размер пластиков задается требуемым энергетическим разрешением. При этом, поскольку тормозной спектр резко спадает с увеличением энергии фотонов, ширина пластиковых счетчиков, расположенных ближе к оси пучка, уменьшается, чтобы число фотонов в каждом энергетическом интервале было примерно оди- наковым. Системы мечения калибруются с помощью сцинтилляционных спектрометров полного поглощения Nal (T1), которые устанавливаются на оси гамма -пучка. На некоторых установках используется поляризация гамма-пучка от тонкой мишени, достигающая ~40 % при небольших углах рассеяния. В системах мечения удается использовать лишь часть интенсивности электронных пучков. Основное ограничение на интенсивность накладывается быстродействием системы регистрации частиц на совпадения. В настоящее время характерное разрешающее время схем совпадений составляет около 1 нс, что ограничивает полный поток меченых фотонов на уровне 109 фотон/с. Поэтому все чаще используют комбинированные методы получения монохроматических фотонов для повышения качества пучка. 5.3. Квазимонохроматическое излучение фотонов из ориентированных монокристаллов. Методика работы с монохроматическими фотонами, получаемыми методом когерентного излучения из ориентированных кристаллов под действием электронов, в ядерной физике применялась реже, чем описанные выше методы, хотя широко апробировалась па различных электронных ускорителях. Спектр когерентного излучения из кристалла, облучаемого электронами, кроме тормозной компоненты содержит несколько пиков, один из которых (при меньшей энергии) имеет максимальную интенсивность (рис. 5.7). Количество фотонов в главном пике достаточно велико 1 0 9- 10 фотон/с). Настройка по 60
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »